рона. Отже, t -Одиниця - це та довжина, на якій енергія частки зменшується в е разів. Для повітря, наприклад, = 300 м , для свинцю = 0,5 см .
Як видно з виразу (13), втрати енергії на гальмівне випромінювання підкоряються іншим закономірностям, ніж втрати енергії внаслідок непружних зіткнень:
1) до енергій порядку т про з 2 вони постійні, а потім зростають пропорційно Е і при досить великих енергіях
Рис 18. Залежність втрат енергія на вивчення
стають переважаючими; В
2) втрати на випромінювання пропорційні квадрату заряду ядра, тому для важких елементів вони більш істотні, ніж для легенів.
Якщо порівняти формули для втрат енергії електронів на іонізацію і гальмівне випромінювання (19) і (27), то можна знайти відношення цих втрат:
В
Звідси випливає, що в повітрі, наприклад, втрати на випромінювання стають порівнянними з втратами на іонізацію при Е про = 80 МеВ. Для свинцю це настає вже при Е про = 6 МеВ (енергія, при якій втрати на випромінювання стають рівними втрат на іонізацію, називається критичною енергією E кр ) (рис. 18). p> Тому відносний. внесок різних втрат енергії істотно залежить не тільки від речовини, маси, але і від енергії частинки.
Література
1. Г.Бете, Ю.Дж.Ашкін Проходження - частинок через речовину. -В кн.: Експериментальна ядерна фізика. Під ред. Е. Сегре. М.. 1955. p> 2. Г.Кноп, В.Паульо Альфа-, бета-, гамма-спектроскопія. Під ред. К. Зігбана. Т. 1. М., 1969. p> 3. Н.Бор Проходження атомних часток через речовина. М., 1950. p> 4. Н.І.Штейнбок Вимірювання товщини покриттів методом розсіювання бета-випромінювання. - Застосування радіоактивних випромінювачів у вимірювальній техніці, 1960.
5. Ц.С. Ву, С.А.Мошковскій Бета-розпад. М., 1970
