ду цих хвиль дорівнює нулю або парному числу півхвиль, ми отримаємо максимальну амплітуду і разом з тим - максимум світлої смуги; там же, де різниця ходу дорівнює непарному числу півхвиль, хвилі при інтерференції гасять один одного, амплітуда дорівнює нулю, ми отримуємо темну смугу. p> Як можна зрозуміти виникнення цих смуг, розглядаючи електрони як неподільні В«часткиВ»? Уявімо собі, що падаючий пучок електронів дуже слабкий. Досвід показує, що характер інтерференційної картини не залежить від інтенсивності. Припустимо, що фотопластинка може реєструвати потрапляння окремих електронів. У такому випадку при проходженні слабкого потоку електронів через екран I нафотоплатівці спочатку з'явилися б хаотично розкидані окремі темні точки - сліди влучення електронів. Можна було б лише зауважити, що число цих цяток, тобто число влучень електронів, більше в тих місцях, де повинні бути максимуми інтерференційної картини. При досить тривалому експерименті ці окремі сліди повинні утворити інтерференційні смуги. Таким чином, світлі інтерференційні смуги - це місця, куди електрони потрапляють найчастіше; темні смуги - це місця, куди вони зовсім не потрапляють. p> Якщо тепер застосувати ці міркування не до зборів великого числа електронів, але до окремих електронам, то можна також сказати, що ймовірність знаходження електрона максимальна там, де амплітуда хвильового поля має максимальну величину і дорівнює нулю там, де амплітуда дорівнює нулю. Але так як амплітуда може бути і позитивною, і негативною, а ймовірність є завжди позитивне число, то необхідно характеризувати ймовірність квадратом амплітуди. p> Умовившись в такому статистичному тлумаченні хвиль де - Бройля, ми можемо зберегти і хвильові пакети в якості зручного методу міркування. Побудуємо хвильовий пакет так, щоб він займав ту область простору, де знаходиться електрон в деякий певний момент, і надамо пакет самому собі. Якщо ми тепер знайдемо форму пакета в якій-небудь наступний момент часу t, то квадрат його амплітуди в тому чи іншому місці буде пропорційний ймовірності знайти електрон в цьому місці в момент t. p> Висновок
У курсовій роботі послідовно розглянуті гіпотези де-Бройля, згідно з якою всі мікрочастинки зокрема електрони, протони, нейтрони, атоми, молекули і іони повинні поряд з корпускулярними властивостями володіти хвильовими властивостями. Іншими словами мікрочастинки - це якісь хвилі названими хвилями де-Бройля. p> У курсовій роботі наведені експериментальні дані по дифракції мікрочастинок, що підтверджують справедливість гіпотези де-Бройля. Це результати дослідів Девіссона і Гермера з розсіювання електронів монокристала і дрібно - кристалічний порошок, досліди Лауе, а так само Дебая-Шеррера по дифракції електронів. Л. Біберман, Н. Сушкін і В. Фабрикант на прикладі дифракції електронів показали, що навіть окремі мікрочастинки проходять через дифракційну систему поодинці через великі проміжки часу при достатній тривалості досвіду, дають дифракційну кар...
