ному радіотелескопі треба мати свій годинник, в якийсь момент звірені з іншими годинами при інших радіотелескопах і що йдуть з точністю не гірше вказаної.
Але й цього мало. Ні на папері, ні на магнітній стрічці записи струмів, викликаних радіохвилею в приймачі, безпосередньо зафіксувати не можна: надто велика частота хвилі для таких інерційних реєстраторів. Доводиться чинити, як при звичайному радіомовному прийомі: змішувати, гетеродініровать прихожий сигнал з сигналом місцевого генератора постійної частоти (при роботі на радіочастоті 300 МГц частота місцевого генератора повинна бути близька до неї), а вже разностную частоту порядку 1 МГц можна записувати на магнітну стрічку. Але це означає, що потрібно синхронізувати і місцеві генератори частоти, іншими словами, що виробляються ними коливання в різних радіотелескопах повинні бути взаємно когерентним протягом часу реєстрації радіохвиль. При запису сигналу, наприклад, на частоті 300 МГц протягом декількох хвилин стабільність частоти місцевого генератора повинна бути не повинна бути не нижче мільярдної частки відсотка!
Синхронізація годин і стабілізація частоти генераторів, що вимагають такою фантастичною точності, немислимі без використання атомних стандартних частоти - квантових генераторів. В області радіочастот квантові генератори часто називають Мазер, в області частот видимого світла і близьких до неї - лазерами. Саме використання таких приладів зробило здійсненними найскладніші інтерферометричні експерименти і зажадало розробки згаданої вище теорії когерентності випромінювання, втім, і почала розвиватися ще до появи нової оптичної техніки і радіотехніки.
Отже, саме таке звірення незалежно зроблених записів (звичайно синхронізованих) і зробило можливою сучасну інтерферометрію космічного радіовипромінювання, дозволило вирішити і виміряти такі космічні джерела, які недоступні оптичної астрономії. Цей метод дослідження (вперше запропонований американськими фізиками Брауном і Твісса) отримав назву інтерферометрії інтенсивності, бо в ньому безпосередньо вважають кореляцію чисел фотонів (інтенсивності світла), а не розглядають контраст інтерференційної картини.
На закінчення ще раз підкреслимо, що гасіння світла світлом не означає перетворення світлової енергії в інші види енергії. Як і при явищі інтерференції механічних хвиль, гасіння хвиль один одним в даній ділянці простору означає, що світлова енергія на дану ділянку просто не надходить. Гасіння відбитих хвиль в оптичному об'єктиві з просвітленої оптикою означає, що майже весь світло проходить крізь такий об'єктив.
хвильової світло монохроматичне інтерференційний
Список літератури
1. Борн М., Вольф Е., Основи оптики, переклад з англійської, 2 видання, 1973 год;
. Калітеевскій Н. І., Хвильова оптика, 2 видання, 1978 год;
. Вольф Е., Мандель Л., Когерентні властивості оптичних полів, 1965 год;
. Клаудер Дж., Сударшан Е., Основи квантової оптики, переклад з англійської, 1970 год;
. Риднік В. І., Побачити невидиме, 1981 год;
. Горелік Р. С., Коливання і хвилі, 2 видання, 1959 год;
. Пейн Г., Фізика коливань і хвиль, переклад з англійської, 1979 год;
. Захарьевской А. Н., Інтерферометри, 1952 год;
. Ландсберг Г. С., Оптика, 5 видання, 1976 рік.
