переходу необхідно мінімальний енерговиділення, тому детектори, що використовують перегріті рідини, є пороговими приладами. Робочі температура і тиск підбираються таким чином, щоб тільки ядра віддачі могли викликати утворення бульбашок. Електрони віддачі, що виникають при взаємодіях ? -квантів, мають менше енерговиділення і не призводять до утворення бульбашок.
COUPP (Chicagoland Observatory for Underground Particle Physics) - детектор, який представляє собою аналог бульбашкової камери, заповненої рідким CF 3 I вагою 2 кг. У 2005 р. камера була розміщена в тунелі нейтринного каналу NuMI Теватрона на глибині 300 м. Освіта бульбашок реєструвалося оптичними камерами і акустичними датчиками. Використання двох сигналів забезпечувало просторову реконструкцію утворився бульбашки з точністю 1 мм. Ця інформація забезпечувала виділення подій ядер віддачі на тлі подій, обумовлених множинним розсіюванням нейтронів. Однак на першому етапі експерименту COUPP не було передбачено методів мінімізації фону ядер віддачі ? -частинок, що виникають при радіоактивному розпаді радону, в малому кількості присутнього в навколишньому середовищі. Повна експозиція детектора склала 250 кг на добу. Корисних подій виділено не було.
Зараз проектується нова камера, в якій вага CF 3 I досягне 80 кг і в якій передбачено виділення радонового фону. Камеру передбачається встановити в підземній лабораторії (Соудал, США), де працює детектор CDMS-II [1].
PICASSO (Project In CAnada to Search for Super - symmetric Objects) - експеримент з детектором, в якому використовуються перегріті краплі C 4 Fi 0 , впроваджені в гель, основу якого складає полимеризованная емульсія. Експеримент проводився в найглибшій (~ 6000 м.) підземній лабораторії в світі - SNO (Садбері, Канада). Гель є активною мішенню для взаємодії вімпів, а перегріті краплі діаметром 10-100 мкм працюють за принципом мініпузирьковой камери. Фазовий перехід до нормального стану супроводжується вибухом краплі і реєструється за допомогою п'єзоелектричних датчиків, розміщених на зовнішній поверхні стінок детектора. Фазовий перехід пов'язаний зі зміною температури і тиску в гелі, навколишньому краплю, а також зі специфікою енергетичних втрат частинки, що перетинає чутливий об'єм детектора. Це дозволяє виділити ядра віддачі 19 F на тлі часток з малою щільністю іонізації. Енергетичний поріг реєстрації ядер може змінюватись при зміні темпер...
