тання про можливість виявлення подібного дуалізму і в поведінці електрона (і взагалі матеріальних часток). Гіпотеза де Бройля про хвилі матерії отримала підтвердження виявленим в 1927 р. явищем дифракції електронів: виявилося, що пучок електронів дає дифракційну картину. (Пізніше буде виявлена ​​дифракція і в молекул.)
Виходячи з ідеї де Бройля про хвилі матерії, Е. Шредінгер в 1926 р. вивів основне рівняння механіки (яку він назвав хвильової), що дозволяє визначити можливі стану квантової системи та їх зміну в часу. Рівняння містило так звану хвильову функцію y (пси-функцію), що описує хвилю (в абстрактному, конфігураційному просторі). Шредінгер дав загальне правило перетворення даних класичних рівнянь у хвильові, які відносяться до багатомірного конфігураційному простору, а не реальному тривимірному. Псі-функція визначала щільність ймовірності знаходження частинки в даній точці. У рамках хвильової механіки атом можна було представити у вигляді ядра, оточеного своєрідним хмарою ймовірності. За допомогою пси-функції визначається ймовірність присутності електрона в певній області простору.
г) Квантова (матрична) механіка.
Принцип невизначеності
У 1926 р. В.Гейзенберг розробляє свій варіант квантової теорії у вигляді матричної механіки, відштовхуючись при цьому від принципу відповідності. Зіткнувшись з тим, що при переході від класичної точки зору до квантової потрібно розкласти всі фізичні величини і звести їх до набору окремих елементів, відповідних різним можливим переходам квантового атома, він прийшов до того, щоб кожну фізичну характеристику квантової системи представляти таблицею чисел (матрицею). При цьому він свідомо керувався метою побудувати феноменологічну концепцію, щоб виключити з неї все, що неможливо спостерігати безпосередньо. У цьому випадку немає ніякої необхідності вводити в теорію положення, швидкість або траєкторію електронів в атомі, оскільки ми не можемо ні вимірювати, ні спостерігати ці характеристики. У розрахунки слід вводити лише ті величини, які пов'язані з реально спостережуваними стаціонарними станами, переходами між ними та супроводжуючими їх випромінюваннями. У матрицях елементи були розташовані у рядки та стовпці, причому кожен з них мав два індексу, один з яких відповідав номера шпальти, а інший - номеру рядка. Діагональні елементи (тобто елементи, індекси яких збігаються) описують стаціонарний стан, а недіагональні (елементи з різними індексами) - описують переходи з одного стаціонарного стану в інший. Величина ж цих елементів зв'язується з величинами, що характеризують випромінювання за даних переходах, отриманими за допомогою принципу відповідності. Саме таким способом Гейзенберг будував матричну теорію, всі величини якої повинні описувати лише спостережувані явища. І хоча наявність в апараті його теорії матриць, що зображують координати і імпульси електронів в атомах, залишає сумнів у повному виключенні неспостережуваних величин, Гейзенберту вд...
