квантових чисел баріонів і мезонів, які могли б скласти основу їх класифікації. Виділення ізотопічних мультиплетов адронів було першим кроком на цьому шляху. З математичної точки зору угруповання адронів у ізотопічні мультіплети відображає наявність у них симетрії, пов'язаної з групою обертання (див. Група), більш формально, з групою SU (2) - групою унітарних перетворень в комплексному двовимірному просторі. p align="justify"> Передбачається, що ці перетворення діють в деякому специфічному внутрішньому просторі - "ізотопічному просторі", відмінному від звичайного. Існування ізотопічного простору виявляється тільки в спостережуваних властивостях симетрії. На математичній мові ізотопічні мультіплети суть Непріводімие представлення групи симетрії SU (2). p align="justify"> Концепція симетрії як фактора, що визначає існування різних груп і сімейств Е. ч., в сучасній теорії є домінуючою при класифікації адронів та інших Е. ч. Передбачається, що внутрішні квантові числа Е. ч., що дозволяють виділяти ті чи інші групи частинок, пов'язані зі спеціальними типами симетрій, що виникають за рахунок свободи перетворень в особливих "внутрішніх" просторах. Звідси і походить назва "внутрішні квантові числа". p align="justify"> Уважний розгляд показує, що дивні і звичайні адрони в сукупності утворюють ширші об'єднання часток з близькими властивостями, ніж ізотопічні мультіплети. Вони називаються супермультіплети. Число часток, що входять в спостережувані супермультіплети, дорівнює 8 і 10. З точки зору симетрій виникнення супермультіплети тлумачиться як прояв існування у адронів групи симетрії більш широкої, ніж група SU (2), а саме: SU (3) - групи унітарних перетворень в тривимірному комплексному просторі (М. Гелл-Ман і незалежно Ю. Неєман , 1961). Відповідна симетрія отримала назв. унітарної симетрії. Група SU (3) має, зокрема, Непріводімие подання з числом компонент 8 і 10, що відповідають спостережуваним супермультіплети: октету і декуплета. Прикладами можуть служити такі групи частинок з однаковими значеннями J P :
Спільними для всіх частинок в супермультіплети є значення двох величин, які з математичної природі близькі до ізотопічний спину і тому часто називаються унітарною спіном.
Для октету значення пов'язаних з цими величинами квантових чисел рівні (1, 1), для декуплета - (3, 0).
Унітарна симетрія менш точна, ніж ізотопічна симетрія. Відповідно до цього розходження в масах частинок, що входять до октети і декуплета, досить значно. З цієї ж причини розбиття адронів на супермультіплети порівняно просто здійснюється для Е. ч. не дуже високих мас. При великих масах, коли є багато різних частинок з близькими масами, це розбиття здійснюється менш надійно. Однак у властивостях Е. ч. є багато різноманітних проявів унітарної симетрії. p align="justify"> Включення до систематику Е. ч. зачарованих адронів дозволяє говорити про сверхсупермультіплетах і про існування ще більш широкої симетрії, пов'язаної з унітарною групою SU (4). Приклади до кінця заповнених сверхсупермультіплетов поки відсутні. SU (4)-симетрія порушена ще сильніше, ніж SU (3)-симетрія, і її прояви виражені слабше. p align="justify"> Виявлення у адронів властивостей симетрії, пов'язаних з унітарними групами, і закономірностей розбиття на мультіплети, що відповідають строго певним уявленням зазначених груп, стало основою для висновку про існування у адронів особливих структурних елементів - кварків.
Кварковая модель адронів. Розвиток робіт за класифікацією адронів з перших своїх кроків супроводжувалося спробами виділити серед них частки більш фундаментальні, ніж інші, які могли б стати основою для побудови всіх адронів. Початок цієї лінії дослідження було покладено Е. Фермі і Ян Чжень-Ніномія (1949), які припустили, що такими фундаментальними частинками є нуклон (N) і антінуклонов ( ), a p-мезони є їх пов'язані стану ( ). При подальшому розвитку цієї ідеї в число фундаментальних частинок були включені також дивні баріони (М. А. Марков, 1955; японський фізик С. Саката, 1956; Л. Б. Окунь, 1957). Моделі, побудовані на цій основі, добре описували мезонні мультіплети, але не давали правильного опису мультиплетов баріонів.
Найважливіший елемент даних моделей - використання для "побудови" адронів невеликого числа ферміонів - органічно увійшов в модель, яка найбільш успішно вирішує завдання опису всіх адронів, - кваркової моделі (австрійський фізик Г. Цвейг і незалежно М . Гелл-Ман, 1964).
У первинному варіанті в основу моделі було покладено припущення, що всі відомі адрони побудовані з трьох типів частинок спина 1 /
