align = " justify"> 2t і (за відсутності поверхневих струмів) H 1t = H 2t , на підставі чого для вертикально поляризованої хвилі можна скласти систему двох рівнянь:
mпад cos j- E < span align = "justify"> mотр cos j = E mпр cos y ( 2.22) mпад + H mотр = H mпр
Коефіцієнт відображення хвилі R визначається як відношення амплітуд. Нехай властивості землі близькі до ідеального діелектрика. Тоді. Підставимо цей вираз у (2.22), поділимо все на Emпад. Перейшовши до кута ковзання, виключимо кут y: і отримаємо
(2.23)
Якщо провідність грунту s В№ 0, то e Вў k є комплексною величиною, комплексно і вираз (2.23), тому RB можна представити у вигляді
В
т. е. при взаємодії радіохвилі з проводить поверхнею з'являється зсув фаз між падаючої і відображеної хвилями на кут b В .
Проаналізуємо вираз (2.23) для різних властивостей земної поверхні:
а) 60 sl << e ', e ' k В»e ', тобто грунт близька до ідеального діелектрика. Тоді коефіцієнт відбиття
(2.24)
є речовій величиною. При малих qe 'sinq В® 0 і RВ В® -1 (негативність RВ інтерпретується як зміна фази R на p). При зростанні q досягаємо кута, званого кутом Брюстера, при якому чисельник (2.24), а отже, і RВ, дорівнює 0. При падінні хвилі під таким кутом відображення відсутній, і вся енергія падаючої хвилі переходить в енергію заломленої хвилі (рис. 2.14.). br/>В
Рис. 2.14. Падіння хвилі під кутом Брюстера
При проходженні хвилі в земній поверхні знаходяться в ній заряди коливаються в напрямку вектора хвилі E, стаючи по суті, дипольні випромінювачами. При q = q 0 орієнтація таких диполів співпадає з напрямком відображення п...
