>
,
де I0 - інтенсивність випромінювання в початковій точці, z = 0.
Решта втрати в основному пов'язані з поглинанням випромінювання на вільних носіях на В«хвостіВ» моди, що поширюється в підкладку.
Крім GaAs і GaP, в якості матеріалів для отримання хвилеводів методом протонного опромінення можна використовувати ZnTe і ZnSe. Цей метод ефективний для матеріалів як п-, так і р-типів провідності, припускаючи, що дія обумовлена ​​глибокими енергетичними рівнями пасток, а не порівняно неглибокими енергетичними рівнями акцепторів або донорів. Хвилеводи, одержувані методом протонного опромінення, використовуються у звичайному діапазоні прозоростей матеріалу підкладок. Тому, наприклад, хвилеводи для роботи на довжині хвилі? = 0,63 мкм можна виготовити з GaP, а не з GaAs. А хвилеводи для роботи на довжинах хвиль? = 1,06 мкм, 1,15 і 10,6 мкм були виготовлені з GaAs і GaP. br/>
3.2 Електрооптичний ефект
GaAs і Ga (1-x) AlxAs мають досить сильно вираженим електрооптичним ефектом, зреалізований в тому, що присутність електричного поля призводить до зміни у них показника заломлення. З цього випливає, що якщо на підкладку з GaAs завдати метал у вигляді смужки, аналогічно як це роблять для отримання контакту для бар'єру Шотткі (малюнок 9), і подати зворотна напруга зсуву, то електричне поле в збідненим шарі призведе до значної зміни показника заломлення , яке зумовить формування волноводного шару з показником заломлення п2, великим показника заломлення n1 підкладки. p> На щастя, дуже просто отримати бар'єр Шотткі на напівпровідникових з'єднаннях GaAs і Ga (1-x) AlxAs. Майже будь-який метал, за винятком срібла, якщо його просто без термообробки нанести на матеріал n-типу, утворює на цих матеріалах бар'єр Шотткі, а не омічний контакт. При подачі на бар'єр Шотткі зворотної напруги зсуву утворюється збіднений носіями шар, як при pn-переході. Показник заломлення світла в цьому шарі більше показника заломлення матеріалу підкладки, що обумовлюється двома механізмами. p> перше, він збільшується за рахунок збіднення шару носіями електрики. По-друге, збільшення показника заломлення викликається присутністю електричного поля. Зміна показника заломлення для конкретної орієнтації кристалічної решітки, представленої на малюнку 9, і для хвилі ТІ дається наступним виразом:
,
де n - показник заломлення матеріалу в відсутність електричного поля, V - величина прикладеної напруги, t g - товщина збідненого шару, ar 41 - компонента електрооптичного тензора, відповідна обраної орієнтації кристала і електричного поля.
В
Рисунок 9 - Схема хвилеводу на основі електрооптичного ефекту.
Електрооптичний ефект є анізотропним, і, отже,...
