Теми рефератів
> Реферати > Курсові роботи > Звіти з практики > Курсові проекти > Питання та відповіді > Ессе > Доклади > Учбові матеріали > Контрольні роботи > Методички > Лекції > Твори > Підручники > Статті Контакти
Реферати, твори, дипломи, практика » Доклады » Оптичні методи дослідження процесів горіння

Реферат Оптичні методи дослідження процесів горіння





Два близько розташованих рівня 2 - метастабільні довгоживучі стану. Час життя даного стану в квантовій механіці визначається сумою ймовірностей всіх спонтанних переходів у нижчі стану 1


В 

де t 2 - характеризує час, протягом якого населеність стану зменшується в е раз.

В 

Ширина енергетичного рівня DW 2 пов'язана з часом життя даного стану співвідношенням:


DW 2 = h/t 2 ,


де h - постійна Планка.

Таким чином, чим більше час життя даного стану, тим менше ширина його енергетичного рівня.


В 

Перехід 2 В® 1 у тризарядних іоні Cr 3 + заборонений правилом відбору. Два широких рівня 3 відповідають станам з малим часом життя, причому найбільш вірогідний спонтанний перехід 3 В® 2. Цей перехід безізлучательний - надлишок внутрішньої енергії іона переходить у теплову енергію кристалічної решітки.

Інверсне заселення станів відбувається за трирівневою схемою.

Випромінювання накачування поглинається в кристалі на переходах 1 В® 3.

Спектр поглинання рубіна відповідає роздвоєною структурі стану 3. Він містить дві широкі (Dl В»1000) смуги поглинання, максимуми яких припадають на зелену і фіолетову області спектру. Спектр поглинання рубіна представлений на рис. 7.2, де дві залежності відповідають двом орієнтаціям падаючого випромінювання щодо оптичної осі кристала. У результаті поглинання випромінювання накачування іони хрому переходять в один зі станів 3. Потім за рахунок спонтанного безізлучательного розпаду цих станів іони виявляються в метастабільних станах 2. Оскільки в даному випадку виконується умова населеність стану 2 при відповідній щільності накачування може перевищити населеність незбудженого стану та на переходах 2 В® 1 виникає генерація. У рубіновому ОКГ генерація здійснюється на двох лініях, які зазвичай позначають R 1 і R 2 . Довжина хвилі цих ліній залежить від температури кристала, так як температура змінює характер внутрірешеточного розщеплення основного іонного стану. Залежність довжини хвилі генерації від температури кристала є специфічною особливістю твердотільних ОКГ. Значення довжини хвилі генерації на рубіні при кімнатній та азотної температурах наведені в таблиці 7.1.


Таблиця 7.1

Лінії

l,


T = 300 o K

T = 77 o K

R 1

6943

6934

R 2

6929

6929

Генерація на рубіні в Нині реалізується як в імпульсному, так і в безперервному режимі. Для імпульсного режиму характерні мілісекундним імпульси генерації, в цьому випадку використовуються імпульсні ксенонові лампи. Порогова енергія накачування залежить при обраної лампі від обсягу і температури кристала, а також від конструкції системи накачування. Стрижень і лампа зазвичай розташовуються паралельно один до одного всередині круглого циліндричного освітлювача, іноді використовуються еліптичні або ж подвійні еліптичні відбивачі. У практиці застосовуються кристали діаметром від (12-15) мм. і довжиною (15-20) см. На торці рубіна наноситься срібне або діелектричне покриття, так, щоб один був повністю, а інший частково відображає або ж відшліфований рубін розміщується всередині відкритого резонатора Фабрі-Перо. Порогова енергія для рубіна становить сотні джоулів, а коефіцієнт корисної дії не перевищує 1%.

II. Монохроматичність і когерентність твердотільних ОКГ.

Однією з основних характеристик випромінювання є ширина його спектру, тобто діапазон частот або довжин хвиль, який займає випромінювання. Ширину спектра випромінювання зручно характеризувати ступенем монохроматичності. У разі спектральної лінії ступінь монохроматичності дорівнює:


В 

де напівширина лінії, а центральна частота.

Якщо то випромінювання ідеально монохроматичності. Якщо то випромінювання називається квазімонохроматіческім або майже монохроматичним. З визна лення ступеня монохроматичності випливає, що ідеально монохроматичне випромінювання - це випромінювання, ширина спектру якого дорівнює нулю. Таке випромінювання можна зіставити лише з коливанням електромагнітної енергією, нескінченної тривалості.

У разі, коли випромінювання займає протяжна ділянка спектра, ступінь монохроматичності визначається логарифмом відносини крайніх частот спектру: m = ln (w 2 /w 1 ) = 2.3 lg (l 1 /l 2 ). p> Сучасні ОКГ на рубіні мають потужність в імпульсі кілька кіловат, а деякі ОКГ володіють по...


Назад | сторінка 18 з 20 | Наступна сторінка





Схожі реферати:

  • Реферат на тему: Дослідження енергетичних характеристик джерел лазерного випромінювання етал ...
  • Реферат на тему: Взаємодія гамма-випромінювання з речовиною. Визначення коефіцієнтів поглин ...
  • Реферат на тему: Квантованность розподілу енергій спектру випромінювання і феномен "спо ...
  • Реферат на тему: Вплив довжини полого катода на спектр випромінювання газового розряду в гел ...
  • Реферат на тему: Дослідження спектральних характеристик випромінювання лазера на кристалі Cr ...