а можна такоже пояснити Зменшення опору при вімушеному намагнічуванні, ЯКЩО врахуваті, что в сильних магнітніх полях Електрон Зі спіном вниз Заповнюють незайняті стани у Верхній частіні 3d-зони.
Малюнок 2.6 - Зміна Пітом опору нікелю при перемагнічуванні [11]
Касуя інтерпретував перелічені Явища з зовсім Іншої точки зору. ВІН вісунув припущені про ті, что Електрон провідності розсіюються за рахунок обмінної взаємодії з поляризованность 3d-Електрон, что локалізовані у Вузли решітки. При 0 0 До спіні 3d-електронів, Відповідальні за феромагнітні Властивості, шикують паралельно и строго періодічно, тому Електрон провідності НЕ відчувають розсіювання. Если ж температура зростає и паралельність спінів 3d-електронів за рахунок теплових Коливань порушується, Електрон провідності відчувають розсіювання и Опір збільшується. ЗРОСТАННЯ пітомої опору нікелю, показань на малюнку 2.5, пояснюється в рамках цієї Теорії тім, что крім розсіювання електронів провідності на коливання гратки відбувається ще їх розсіяння на коливання спінів. У рідкісноземельних металах Електрон провідності розсіюються на хаотично орієнтованих спінах 4f-електронів. Віходячі з вікладеної Теорії, можна пояснити пропорційність аномального доданка Пітом опору різніх рідкоземельніх металів квадрату їх спінового магнітного моменту. Крім того, зазначена теорія пояснює зниженя опору при вімушеному намагнічуванні. У даній інтерпретації причина Такої поведінкі опору Полягає в тому, что сильне магнітне поле прагнем відновіті паралельність спінів, порушеннях тепловим збудженням, в результаті чого розсіювання електронів провідності зменшується. Така зміна опору назівається анізотропнім магніторезістівнім ефектом.
Малюнок 2.7 - Розподіл електронів за квантовими станам в металах групи заліза, а такоже для порівняння у МІДІ та цинку [9]
Інший магніторезістівній ефект Полягає в зміні опору при зміні Напрямки вектора спонтанної намагніченості. Електроопір покладів позбав від кутової орієнтації IS, а протілежні направлення спонтанної намагніченості віявляються для нього еквівалентнімі. Тому, віходячі з феноменологічного підходу, залежність опору від Напрямки можна представіті у вігляді (2.7). Позначімо напрямні косинуси намагніченості IS через (б 1, б 2, б 3), а напрямні косинуси Струму - через (в 1, в 2, в 3). Тоді для відносної Зміни Пітом опору можна записатися:
(2.7)
Залежність електроопору від направлення намагніченості пояснивши Кондо, Який припустивши, что зазначеній ефект обумовлення розсіюванням електронів провідності под дією наявних у 3d-електронів поряд Зі спінамі невеликих орбітальніх магнітніх моментів. Грунтуючись на такому пріпущенні, можна пояснити як величину Зміни опору Зі зміною Напрямки IS, так и температурно залежність [11].
На малюнку 2.8 уявлень графік залежності Величини магніторезістівного ЕФЕКТ від квадрата намагніченості в довільніх Одиниця. Як видно з малюнку, графік Складається з двох прямих Зі ЗЛАМ у деякій точці. Початкова пряма, что виходе з качана координат, відповідає процеса зміщення кордонів между доменами, а пряма Вище ЗЛАМ відповідає процеса Обертаном намагніченості [8].
Малюнок 2.8 - Графік залежності Величини магніторезістівного ЕФЕКТ від квадрата відносної намагніченості (у довільніх Одиниця) [8]
2.3 Гігантський магнітний Опір <...
