сті, Підвищення температурами води НЕ відбувається. Таку незмінну температуру води назівають температурою мокрого термометра.
10.3. Н-d діаграма Волога Повітря
Визначення параметрів и Дослідження процесів волога Повітря однозначно спрощується и становится нагляд ним, ЯКЩО вікорістаті hd діаграму волого Повітря, запропоновану в 1918 р. професором Л.К. Рамзіннм. На Цій діаграмі (ріс.10.3.1) по осі ординат відкладають Значення ентальпії волога Повітря h кДж/кг сухого Повітря, а по осі абсцис - вологовміст d г/кг сух.пов.
На діаграмі Вісь абсцис направлена ​​под кутом 135 до осі ординат. Тому лінія h = соnst нахилится под кутом 45 до горизонту. Для СКОРОЧЕННЯ Розмірів діаграмі Значення d з осі абсцис зносять на горизонтальну Умовний Вісь 0-0.
На діаграму завдаючи сітку Ізотерм Ці ізотермі являютя собою Прямі з невеликим нахилится вгору. На Кожній з них знаходять точки з Однаково значення, а з'єднавші їх, одержують сітку кривих = соnst. Крива = 100% зображає стан Волога насіченого Повітря и є граничної кривої. Ця крива розподіляє область ненасіченого Волога Повітря (Зверху) i область туману (знизу), в якій волога частково знаходится в крапельному стані. Ліня = соnst. піднімається до ізотермі 99,4 В° С (температура насічення р = 745 мм.рт.ст.), после того почти вертикально піднімається вгору, так як при t> tm величина ф покладів Тільки от d.
На діаграмі (рис. 10.3) нанесені такоже Лінії (показані пунктирами) постійної температурами мокрого термометра, яка відіювідає температурі води, ЯКЩО ее Поверхня оодуваєіься потоком ненасіченого волога Повітря Если Поверхня води обдувається потоком насіченого Повітря (= 100%) то температура води буде співпадаті з температурою Повітря. Тому на h-d діаграмі ізотермі волога Повітря (сухого термометра) i мокрого термометра, Які відповідають одному и того ж значення температур, перетінаються На лінії = 100%.
У Нижній частіні діаграмі побудовали по рівнянню (10.7) ліня парці ального Тиску Рп = Ж’ (d).
Стан Волога Повітря на Н - d діаграмі (точка А) можна віїначігі за будь-Якими двома параметрами (і t або Рп и t после цього можна візначаті hi d. Дія визначення температури крапки роси Із відповідної точки гроводягь вертикаль (D = соnst) до Перетин з = 100% Ізотерма, что проходити через Цю точку, буде відповідаті температурі точки роси tp.
В
На h - d діаграмі показані основні Процеси волога Повітря. Так, ВРАХОВУЮЧИ, что в процесі підігріву Волога Повітря (нагріклад, в калоріфері
сушільної установки) Кількість водяної парі НЕ змінюється, процес підігріву буде зображатісь вертикальної прямої d = соnst (А - В). При цьом температура Повітря збільшується від tА до tВ а відносна вологість зменшується від Aдо B. Різніця ординат hB-Hа Дає витрати тепла на підігрів (1 + d) кг Волога Повітря. Теоретичний процес зволоження Повітря в сушільній камері проходити по крівій h = соnst, так як частина ентальпії, затраченої на випаровуваності волога, повертається в вігляді ентальпії водяної парі. На h - d діаграмі цею процес зображається відрізком ВД. Різніцяй dA-dB Визначи АЄ кількість вологих, віпар еної 1 кг сухого Повітря. br/>
10.4 Визначення вологості Повітря з температурою мокрого и сухого термометрів
Прилад для вімірювання відносної вологості Повітря назівається психрометром. Психрометр Складається Із двох однаково термометрів. Один з них сухий термометр, а другий термометр обгорнутій мокрою стрічкою
В
Мокрій термометр показує нижчих температуру, чем сухий термометр. На h - d - діаграмі на перетіні температур сухого tс и мокрого tm термометрів одержимо точку 1, по якій можна візначіті відносну вологість и вологовміст d. Відносну вологість можна візначіті ЯКЩО використовуват псіхрометрічні табліці.
11. Перший закон термодінамікі для потоку (Відкритої термодінамічної системи)
Під відкрітімі розуміють термодінамічні системи, Які крім обміну теплотою и робот з навколішнім СЕРЕДОВИЩА допускаються ще й обмін масою.
Будемо розглядаті позбав одномірні стаціонарні потоки, в якіх параметри залежався Тільки от однієї координати, яка співпадає з вектором Швидкості и НЕ поклади від годині.
Умова нерозрівності потоку Полягає в однаковості масової витрати ш РОБОЧЕГО ого тіла в будь - якому січенні
(11.1)
де F-площа поперечного січення, м;
с - ШВИДКІСТЬ, м/с;
v-Пітом об'єм, м/с.
В
Рис 11.1. Схема процеса вітікання Із Посудини необмеженої Ємності.
По трубопроводу робоче Тіло з параметрами Т1, р1, v1 поступає в тепломеханічній агрегат. Тут Кожний кілограм РОБОЧЕГО тіла одержує від зовнішнього джерела теплоту q и здійснює технічну роботу lтех, Наприклад, пріводячів рух ротор турбіни, а потім виходе Із швідкістю с2, маючі параметри Т2, р2, v2. Оскількі перший закон термодінамікі віконується всегда, то можна Запи...
