ерсних частинок, мають більш високе значення Магнін сприйнятливості, ніж навколишня їх слабо концентрована фаза. Вплив на них постійного магнітного поля призводить до деформаційних ефектів, теоретичний опис яких аналогічно наведеному вище для крапель МЖ, поміщених в немагнітну середовище. Інтерес в цьому випадку являють структурні перетворення мікрокраплинного агрегатів в тонких шарах МЖ, що призводять до дифракційним ефектам при пропущенні через них світла. Експериментальне дослідження дифракції світла дозволяє вивчити особливості впорядкування і трансформації структурної грати із зростанням магнітного поля. При проведенні подібних досліджень в якості джерела світла використовувався промінь гелій-неонового лазера, сонаправленнимі з вектором напруженості поля і перпендикулярний площині шару МЗ. Однорідне магнітне поле створювалося чотирьох секційної кубічної котушкою, спостереження структури здійснювалося за допомогою оптичного мікроскопа (детальна блок-схема установки наведена на рис.26).
В
Малюнок 26. Схема установки для візуального спостереження і фотографування структури в тонких шарах магнітних рідин; 1 - освітлювач, 2 - осередок з магнітною рідиною, 3 - термостатіруются сорочка, 4 - котушки Гельмгольца, 5 - мікроскоп з фотонасадкой.
В
Малюнок 27. Залежність кута розсіяння 0 при першому дифракційному максимумі і параметра гексагональної решітки 1, певного оптичним мікроскопом, від напруженості магнітного поля.
Спостереження в оптичний мікроскоп зі співвідношення, від напруженості поля. На рис.27 показана залежність кута розсіяння q та періоду гексагональної решітки від напруженості поля шляхом обрахунку одній із серій експериментів для зразка N 1 .
З малюнка видно, що відповідно із зростанням радіуса дифракційного кільця відбувається зменшення параметра гексагональної решітки. Цікаві особливості в експерименті спостерігаються при зміні напрямку поля щодо лазерного променя, а також при його виключенні [159]. При зміні напрямку магнітного поля відбувається трансформація дифракційного кільця в систему світлих плям, які, при перевищенні кута між нормаллю до шару і напрямом поля 10 - 15 В° зливаються в півколо. При цьому радіус півкола із зростанням цього кута збільшується. При виключенні магнітного поля спостерігається кілька пульсацій інтенсивності дифракційного кільця, отриманого при використанні зразка N1 (рис.28), після чого воно розпливається до центру і з'являються два-три нових, концентричних з першим і перевищують його по діаметру.
В
Малюнок 28. Пульсації інтенсивності першого дифракційного максимуму при виключенні поля. Напруженість поля в момент його виключення 2,8 кА/м, товщина шару 3 0 мкм. br/>
Згодом дифракційна картина трансформується в однорідне пляма, діаметр якого в протягом певного часу зменшується до деякого граничного значення. Для зразка N2 такі пульсації як правило відсутні, після виключення поля дифракційне кільце стає яскравішим і може зберігатися протягом 1-2 хвилин. І, нарешті, у випадку спостереження дифракції при використанні зразка N3, після виключення поля відбувається зменшення діаметра дифракційного кільця протягом декількох секунд, аж до його стягування у світле пляма.
Як випливає зі спостережень в оптичний мікроскоп, причиною виникнення дифракції світла в двох перших зразках є система голчастих агрегатів, розташованих у вузлах гексагональної решітки (Рис.29). У третьому зразку дифракційні явища виникають завдяки лабіринтовою структурі, аналогічної доменної структурі спостерігається в тонких плівках феромагнетиків (рис.30). Дифракція світла в цьому випадку спостерігається завдяки однаковій товщині лабіринтових гілок і відстаней між ними, які однак хаотично розподілені за напрямами.
В
Малюнок 29. Гексагональна структурна решітка, що утворюється в плоскому шарі мж з мікрокраплинної структурою в поперечному магнітному полі (зразки № 1 та № 2).
В
Малюнок 30. Лабіринтова структурна решітка плоского шару мж з мікрокраплинної структурою в поперечному магнітному полі (зразок № 3).
Явище дифракції світла на гексагональної структурі розглядалося раніше в роботі [161]. Інтенсивність дифрагованого світла визначається значеннями функцій інтерференції на сфері Евальда [162] з побудови яких випливає умова для кутового діаметра дифракційного кола q = 7 l /2 p l ( l - відстань між сусідніми агрегатами). Розрахунок значень 1 при використанні експериментальних результатів дав значення, задовільно узгоджуються з даними, отриманими за допомогою оптичного мікроскопа. Зауважимо, що мінімум на залежностях радіуса дифракційного кільця від напруженості поля (рис.30, 27) спостерігаються лише після попередньої "тренування" зразка в магнітному полі з граничним значенням напруженості.
В
Малюнок ...
