и і огранюванням. Показано, що структурні і хімічні неоднорідності характерні для магнітних матеріалів, що володіють високими параметрами максимальної магнітної енергії і досконалої зернистою структурою. Як відомо, розміри елементарної комірки гексагональної фази SrFe 12 O 19 порівняти з глибиною аналізу оксидних матеріалів методом РФЕС. Всі структурні неоднорідності у стані основних елементів, а також і легуючих елементів (При їх переважно приповерхневому розташуванні), можуть бути помітні методом РФЕС. Зокрема, виявлено кілька станів легуючих добавок (В, Ca, Si). Так, поряд з окисленими станами B 3 + (Е св В1s = 192,3 еВ) і Si 4 + (Е св Si2p 3/2 = 103еВ) у поверхневому шарі виявляються стану цих елементів зі ступенем окислення, близькою B 0 (Е св В1s = 189,6 еВ) і Si 0 (Е св Si2p < sub> 3/2 = 99еВ). Характер РФЕ-спектрів Sr3d, Ca2p і Fe2p дозволяє припустити освіта в поверхневому шарі зерен гексаферріти стронцію зв'язків M-B, M-Si (M в‰Ў Sr, Ca, Fe). Освіта зв'язків, характерних для силіцидів (CaSi, FeSi, FeSi 2 тощо), надає підвищену термічну стабільність дисперсному станом магнітів. Концентрація бору та кремнію в дослідженому зразку така, що не забезпечує формування окремої металлоподобниє фази, яка могла б надати негативний вплив на магнітні властивості. Прошарок з взаємодіючих атомів основного складу і мікродобавок з утворенням зв'язків M-B і M-Si в кількості, меншому моношару, надає стабілізуючий вплив на мікроструктуру гексаферріти без зміни його магнітних властивостей.
На підставі отриманих експериментальних даних розглядаються можливі механізми хімічної взаємодії між основними компонентами сложнооксідной системи (Fe, Sr) і легуючими добавками (Ca, B, Si). p> Порівняльний аналіз відмінностей у мікроструктурі і властивості досліджених зразків дозволяє намітити оптимальні шляхи поліпшення магнітних властивостей гексаферритов стронцію за рахунок введення мікродобавок без зміни технологічних параметрів їх виготовлення, що дуже важливо з економічної точки зору.
Добре відомо, що в даний час активно досліджується електродинаміка композитних магнітних середовищ, в тому числі і акустично суцільних композитних середовищ, структурні елементи яких демонструють одно-, двох або тривимірну трансляційну симетрію (фононні кристали) [1,2]. Важливою особливістю таких середовищ є наявність яскраво вираженого відмінності в пружних властивостях окремих контактуючих елементів (акустичний контраст). Використання в фононному кристалі магнітної середовища в якості одного із структурних елементів, дозволить управляти ступенем акустичного контрасту з допомогою легко змінюваних зовнішніх параметрів (частота падаючої хвилі, магнітне поле, тиск), тим самим впливаючи не тільки на ступінь локалізації, але і на умови проходження сдвиговой пружною хвилі через дану структуру. У нечисленних роботах, присвячених дослідженню різних аспектів даного питання [3-6], аналіз проводився в рамках методу ефективної середовища, тобто передбачалося, що довжина пружної хвилі вздовж осі надгратки багато більше її елементарного періоду.
У даній роботі на прикладі обмеженою одновимірної магнітної сверхрешетки [7], складається з акустично гіротропного і акустично негіротропного шарів, вивчено особливості локалізації та розповсюдження сдвиговой об'ємної хвилі, індуковані Магнитоупругие взаємодією. Особливість даної роботи полягає в тому, що дослідження проводилися за умови, що довжина хвилі вздовж нормалі до межі розділу шарів виявляється сумірною з елементарним періодом сверхрешетки. Використовуючи метод матриці переносу, проаналізовано вплив Магнитоупругие взаємодії на спектр нормальних коливань SH-типу нескінченної і напівобмеженого, акустично гіротропному магнітної сверхрешетки типу "легкоосний феромагнетик - легкоосний антиферомагнетик", "легкоосний феромагнетик - немагнітний діелектрик ", і сверхрешетки, в якій намагніченості сусідніх феромагнітних шарів впорядковані антиферомагнітні. На цій основі:
1) визначені необхідні умови існування та дисперсійні співвідношення для трьох варіантів формування зсувних поверхневих акустичних хвиль (ПАР) SH-типу поблизу зовнішньої поверхні магнітної сверхрешетки. У випадку ідентичності пружних властивостей всіх верств сверхрешетки існування подібних ПАР можливо тільки внаслідок Магнитоупругие взаємодії;
2) сформульовані умови безвідбивачевого проходження сдвиговой об'ємної пружної хвилі через обмежену, одновимірну, акустично гіротропного надгратку при довільному числі шарів;
3) показано, що в певних випадках, як спектр колективної сдвиговой ПАР, так і умови безвідбивачевого проходження можуть володіти невзаємні щодо інверсії напрямку поширення сдвиговой хвилі уздовж поверхні сверхрешетки.
Основою для пошуку нових магнітних фаз у системах Cu-Ge-Cr-X (X = S,...
