ктрометр на основі дифракційної решітки, що забезпечує здатність в кілька ангстрема. Спектр знімався за допомогою ПЗЗ-лінійки (1024 комірки) з виведенням сигналу на комп'ютер. p> 2.2. Методика експерименту
Вакуумна камера откачивалась до максимального розрідження і за допомогою натекателем виставлялося необхідний тиск. Після цього, запалювався розряд і зміною кута нахилу дифракційної решітки спектрометра вибирався діапазон виміру довжин хвиль. Ширина щілини виставлялася такий, щоб амплітуда максимального піку (При максимальній довжині катода) не виходила за межі вимірювань. Вимірювання проводилися, починаючи від самої великої довжини катода, коли інтенсивність всіх спектральних ліній максимальна. Потім, не змінюючи ширини щілини спектрометра, довжина катода зменшувалася до нового значення (розряд при цьому продовжував горіти). Таким чином, порівнювати інтенсивності спектральних ліній можна тільки в межах однієї серії вимірювань (постійні межі по довжинах хвиль, різна довжина катода). Для інших меж по довжинах хвиль ширина вхідної щілини спектрометра змінювалася. p>
3. Результати та обговорення
Для довжин катода 11-2 см при тиску p ~ 10-1 Торр. реалізується тліючий розряд (рис. 3). Його особливістю є велика (в порівнянні з плоскими електродами) щільність струму на поверхні катода і інтенсивні спектральні лінії досліджуваного газу. Спектр газового розряду в гелії при цих умовах зображений на рис. 4. Довжина катода 11,5 см. При зменшенні довжини катода інтенсивність основної лінії 3889A майже не змінюється (пор. рис. 5). Це, мабуть, пов'язано з тим, що населеність рівнів, між якими відбуваються переходи знаходиться в насиченні і тому ймовірність переходів між ними слабко залежить від концентрації швидких електронів. p> Також можливо, що максимум перерізу збудження для цих рівнів лежить в області низьких енергій електронів, концентрація яких в тліючому розряді слабо залежить від довжини полого катода. p> Для слабких піків (3790A, 3750A) спостерігається протилежний ефект. Інтенсивність піків зменшується вдвічі, коли довжина катода скорочується тільки на 25%, що добре видно на рис. 6. Ймовірно, це пов'язано з різкою залежністю ймовірності збудження відповідних рівнів від енергії швидких осцилюючих всередині порожнини електронів. Втрати швидких електронів через вихідну апертуру катода сильно залежать від відношення довжини катода до діаметру апертури [3,4,5,11]. p> З зменшенням довжини порожнини до декількох сантиметрів тліючий розряд переходить в іншу стадію звану високовольтним розрядом з порожнистим катодом. При цьому конфігурація електричного поля кардинально змінюється, зникає плазмовий стовп усередині катода і розрядний струм сильно зменшується (з 10 мА до 1мА). По осі катода формується електронний промінь, який в основному і служить джерелом випромінювання. p> Спектр випромінювання високовольтного розряду містить ті ж лінії що спектр тліючого розряду, але їх інтенсивність зменшується...
