рухається з подвоєною кінетичної енергією. Результат розрахунку від цього не зміниться. Центри молекул не можуть зблизитися на відстань, меншу d (діаметр молекули). Оточимо молекулу 2 сферою огорожі радіуса d. Рухому молекулу 1 можна вважати точковою. Очевидно, вона не може проникнути всередину сфери огородження нерухомої молекули. Це означає, що обсяг, доступний молекулі 1 зменшується на обсяг сфери огорожі, тобто на величину. Ця величина дорівнює учетверенной сумі обсягів обох молекул. p> Нехай тепер в посудині є N однакових молекул. При обчисленні тиску на стінку судини можна міркувати так, як якщо б половина з них 1/2N спочивала і була замінена відповідними сферами огорожі, а молекули іншої половини були точковими і рухалися б з подвоєною кінетичної енергією. Тоді б ми мали ідеальний газ з N = N/2 точкових молекул з температурою Т = 2Т. Цим молекулам був би доступний об'єм посудини V за винятком обсягу, займаного N/2 сферами огорожі інших молекул. Позначимо цей останній обсяг b. Тоді обсяг, доступний рухомим молекулам дорівнюватиме Vb. Тиск, який чиниться цими молекулами на стінки посудини, дорівнює
В
Якщо в посудині знаходиться моль газу, то й тоді
(1)
, тобто учетверенному обсягу всіх N молекул газу.
Розглянемо тепер вплив сил молекулярного тяжіння. Припускаючи, що сил відштовхування немає, змінимо модель газу. Молекули будемо вважати точками, між якими діють сили тяжіння. На відміну від сил відштовхування, що діють на близьких відстанях, сили молекулярного тяжіння є силами дальнодействующимі. У взаємодії бере участь відразу багато молекул, і схема парних зіткнень стає непридатною. Оточимо кожну молекулу сферою молекулярного дії. Якщо ця сфера цілком знаходиться всередині газу, то сили, діючі на розглянуту молекулу з боку оточуючих молекул, в середньому врівноважуються. Але цього не буде, коли молекула знаходиться поблизу кордону газу зі стінкою. Тут сфера молекулярного дії лише частково проходить в газі. З'являється надлишок молекул, тягнуть розглянуту молекулу всередину газу, над молекулами, що тягнуть її назовні. Таким чином, поблизу стінки виникає пристінковий шар газу, товщина якого дорівнює радіусу сфери молекулярного дії. Кожна молекула цього шару в середньому піддається дії сили f, спрямованої в бік газу. Величина сили f максимальна, коли молекула знаходиться біля самої стінки, і убуває при видаленні від неї. p> Коли молекула летить до стінки, а потім відбивається від неї, то змінюється її імпульс. Щосекундне зміна імпульсу всіх молекул, що падають на одиницю площі стінки і відображають від неї, одно. Однак, на відміну від ідеальних газів, імпульс налітаючих молекул змінюється не тільки під дією сил тиску з боку стінки, але під дією сил, з якими їх тягнуть всередину газу молекули пристінкового шару. Зокрема, під дією цих останніх сил молекула може відбитися всередині пристінкового шару, не долетівши до стінки. Замість сил, що діют...
