ХВИЛЮ маємо формули
.
сумарная поле
В В
+
В В
Ясно, что
Величина ЯКЩО и может буті Відмінною від нуля Тільки коли
В
- кут между та
Додаток может змінюватісь від до того інтенсівність результуючої Хвилі
. Если, то
Дослід Юнга
вхідна щіліна 0,25 мм. На відстані 1 м Дві щіліні по 0,1 мм на відстані 0,7 мм между ними. Далі - екран на відстані 5 м. Розрахуємо різніцю ходу для променів, что потрапляють на екран в точку спостереження від двох джерел
,
В В
Різніця фаз
В
Інтенсівність однакова при, тоб Вздовж прямої,// ​​осі. Максимум інтенсівності спостерігається на прямих
а мінімумі на прямих
Це - інтерференційні смуги.
Класичні схеми двопроменевої інтерференції: 1) Дзеркала Френеля (кут Дуже малий) 2) Біпрізма Френеля 3) Білінза Бійє 4) Дзеркало Ллойда. p> Кільця Ньютона
Картина утворюється внаслідок інтерференції променів, відбітіх від обох між тонкого шару между лінзою та тонкими пластинками.
В В
Оскількі то
Різніця фаз, це (умови відбів.)
max: (n = 0,1,2, ...) (для)
min:
max:
В
(max)
Кольори тонких плівок
(Двопроменева інтерференція при відбіванні)
Шлях Променя з заламані и відбіттям є N. (ABC)
Шлях зразу відбітого Променя є
В
;
В
Для мільної плівкі (Мильний Пухир), маємо повний Зсув
.
Лекція 4
ДІФРАКЦІЯ
Принцип Гюйгенса: Кожна точка, до Якої доходити хвиля, є центром вторинних хвільок, а огінаюча ціх хвільок Дає положення Хвильового фронту в Наступний момент годині.
Діфракція - ВСІ Порушення Хвильового фронту. Діфракція відбувається у всех випадка, коли зміна амплітуді чг фази не однаково по всій поверхні Хвильового фронту.
Френель замінів штучних гіпотезу про огінаючу Вторинну ХВИЛЮ положенням, згідно якому вторинні Хвилі при накладанні інтерферують между собою. Світло спостерігається там, де при інтерференції вторинні Хвилі підсілюють одна одну, а там де смороду гасячи одна одну, винна буті темрява. Таким чином, огінаюча - це місце, Куди вторинні Хвилі приходять в Однаково фазах. Якісно зрозуміла відсутність зворотньої Хвилі: вторинні Хвилі, что Йдут від Хвильового джерела вперед, йдут у Вільний від Хвилю простір. Смороду інтерферують позбав между собою. Вторинні Хвилі, что Йдут тому, йдут у просторі, де Вже є збурення - пряма хвиля. При інтерференції вторинні Хвилі гасячи пряму хвилю, так что після проходження Хвилі простір за нею залішається незбуренім.
Діфракція: а) Френеля, б) Фраунгофера. p> Діфракційне зображення Перешкоди - діфракція Френеля.
Діфракційне зображення джерела світла - діфракція Фраунгофера.
Метод зон Френеля
Нехай джерело світла знаходится на Великій відстані від площини LOM, тоб Зліва на неї падає плоска хвиля.
Треба розрахуваті Освітленість в точці Q, а 0 є найближче до неї точка Хвильового фронту. Розіб `ємо уявно фронт Хвилі на ряд кільцевіх зон, обмежених колами. Радіусі Кіл вібірають так, щоб
В
тоді Радіус візначається з при умові, что
,
Площа ї кільцевої Зони
В
тоб вона НЕ покладів від слідовно ВСІ Зони мают однаково площу.
Розрахуємо спочатку амплітуду в точці 0, что Створена однією центральною зоною. Для цього поділімо Цю зону на ряд Дуже малих и рівніх между собою ЕЛЕМЕНТІВ поверхні помощью системи концентрично Кіл. Амплітуді, что створені окрем елементами, будут Однаково, а фази будут змінюватісь від 0 до
В В
результуюча Амплітуда А буде відрізнятісь множніком від Значення Яке Було б, Якби ВСІ доданкі малі Однаково фазу. Фаза результуючої Хвилі співпадає з фазою Хвилі від середньої Частини Зони, тоб відстає на чверть періода від фази, что приходити від внутрішнього краю Зони. Таким чином, фази результуюча хвиля від послідовніх зон відрізняються на півперіода.
сумарная Амплітуда
В
- функція Напрямки величина зменшується при збільшенні кута между та
Тому
В
Оскількі Зони компенсують одна одну, то ВСІ вирази в дужках () = 0!
Таким чином, збурення, что створюється всією хвилею, дорівнює збуренню, что создали б ВСІ елєменти Першої Зони, Якби Хвилі, что смороду віпромінюють, Прийшли б в точку спостереження в однаковій фазі, помноженій на тоб на
В В В
результуюча збурення, что створюється плоскою хвилею без обмежень діафрагмамі, є
В
Тому Френель взявши тоб ВІН припустивши, ч...
