формулу, для D отримаємо:
=eoE +? eoE=eoE (1 +?)=eoe E,
тобто D=eoe E.
В ізотропних діелектриках напрямок вектора електростатичного індукції збігається з напрямком вектора результуючої напруженості. Лінії вектора D на межі розділу можуть переломлюватися, але не відчувають розриву, модуль вектора D при цьому не змінюється. На відміну від напруженості Е, вектор D не залежить від властивостей середовища і характеризує електричне поле, створюване в даній речовині лише вільними зарядами (Е характеризує результуюче поле, створене всіма зарядами). Пов'язані заряди не впливають на число ліній індукції: «джерелами» цих ліній є тільки вільні заряди. [1, с. 357].
Поле в неоднорідному середовищі на межі розділу діелектриків.
Внесемо в однорідне електричне поле напруженістю Е0 діелектрик складної форми.
Електричне поле на межі розділу вакуум - діелектрик.
Тоді додаткове поле Е?, створюване поляризаційними зарядами діелектрика, вже не буде зосереджено лише всередині нього, як у випадку плоскопараллельной пластинки, але і вийде назовні. Напруженість поля Е? для нескінченної площини, зарядженої з поверхневою щільністю s?=P праворуч, у вакуумі, дорівнюватиме E? =S? / 2eo == P / 2eo, а ліворуч, в діелектрику, Е? =- P / 2eo. Тому сумарне поле в діелектрику Едіел біля самої межі розділу буде менше, ніж сумарне поле у ??вакуумі з протилежного боку цієї межі, на величину Рдіел / eo, тобто
Е вак=Е Діель + Р Діель / eo.
Примножуючи обидві частини цієї рівності на Eо, отримаємо:
про Е вак=Eо (Е Діель + Р Діель / eo).
У вакуумі поляризація відсутня, e=1, і
про Е вак=D вак.
У діелектрику, згідно,
про (Е Діель + Р Діель / eo)=Eо (1 +?) Е Діель=eоe Е Діель=D Діель.
На кордоні діелектрика, внаслідок наявності поляризаційних зарядів,
Е вак Е Діель, але D вак=D Діель.
При виведенні співвідношень припускали, що лінії поля і напрям вектора поляризації перпендикулярні до межі розділу. У загальному випадку, коли лінії поля НЕ перпендикулярні до межі розділу, співвідношення залишається справедливим лише для нормальних складових вектора D:
вак=Dn Діель.
Розглянемо кордон двох діелектриків з різними діелектричними проницаемостями e1 іe2. При наявності зовнішнього поля виникають поляризаційні заряди з різними поверхневими плотностями + s1? і-s2?.
Додаткове поле, створюване цими зарядами, перпендикулярно поверхні, тому нормальні складові полів Е1 і Е2 в обох середовищах біля кордону розділу різні, а дотичні складові однакові, тобто
Еt1=Et2.
Вектори електростатичного індукції в обох середовищах відповідно рівні
=eoe E1 і D2=eoe E2.
Лінії напруженості на межі розділу двох середовищ.
Аналогічно розглянутому вище нагоди кордону діелектрик-вакуум, нормальна складова вектора індукції на межі двох діелектриків залишається без...
