зташовані точки, що лежать в площині, що знаходиться на великій відстані від джерела, ступінь когерентності комплексних електричних полів в цих двох точках дається величиною нормованого Фур'є-образу розподілу інтенсивності джерела.
У відміну від звичайних джерел ОКГ володіють високим ступенем просторової і тимчасової когерентності.
III. Потужність і спрямованість твердотільних ОКГ
Випромінювання, розповсюджується в межах невеликого тілесного кута, називається спрямованим. Направлений світловий пучок повинен мати плоский або майже плоский хвильовий фронт.
Звичайні джерела мають дуже низьку спрямованістю випромінювання. Діаграма спрямованості елементарних випромінювачів (атомів і молекул), з яких складається джерело, при певній їх орієнтації характеризується тілесним кутом приблизно 2p. Паралельні промені для цих джерел можна отримає при встановленні діафрагми на дуже великій відстані від самого джерела. Однак виділені таким шляхом паралельні промені несуть невелику частину енергії випромінюваної джерелом. Майже паралельні промені звичайних джерел можна також отримати, якщо помістити джерело в фокальній площині лінзи коліматора. Якщо при цьому допустити, що джерело являє собою точку, аберації оптики відсутні, то отримаємо паралельний пучок, расходимость якого визначатиметься дифракцією на лінзі коліматора. Тут, як і в першому випадку, енергія такого пучка буде нікчемною, оскільки джерело дуже малого розміру буде випромінювати надзвичайно малу енергію. Якщо ж у фокальній площині лінзи помістить джерело кінцевих розмірів, то коліматор дасть пучок з расходимостью рівної розміру джерела поділеному на фокусну відстань лінзи.
Випромінювання твердотільних ОКГ є когерентним і тому фронт хвилі являє собою майже площину або частину сфери великого радіуса. Расходимость для них визначається дифракцією на вихідному отворі.
Дифракційний кут розбіжності променів з ОКГ визначається співвідношенням:
В
де l - довжина хвилі випромінювання, D - діаметр випромінюючої поверхні.
Якщо в випадку звичайних джерел ступінь паралельності променів прямо пов'язується з енергією випромінювання, то для ОКГ такий безпосереднього зв'язку немає і тому майже паралельні промені можуть переносити велику енергію.
Потужність оптичного випромінювання являє собою енергію, переноситься випромінюванням за одиницю часу. Імпульсна потужність визначається як відношення величини енергії в імпульсі до тривалості імпульсу:
В
Середня потужність визначає собою величину
В
де Т - період повторення імпульсів.
Потужність, віднесена до одиниці спектрального інтервалу, в якому відбувається випромінювання, називається спектральної інтенсивністю.
Потужність теплових джерел випромінювання визначається температурою і є внаслідок цього обмеженою. За своєю імпульсної потужності і спектральної щільності інтенсивності потужні ОКГ значно перевершують всі існуючі джерела випромінювання в оптичному діапазоні спектра.
ОКГ випромінюють всю енергію у вузькому спектральному діапазоні, воно когерентно і поширюється в межах дуже невеликого тілесного кута.
В
