ніх областях за допомогою матриці 2x2, яка називається матрицею переносу.
В якості прикладу припустимо, що потенціал можна розділити на n + 1 областей, які ми визначимо як z = [-?, z 1 ], [z 1 , z 2 ], ..., [z n, ?], а також що всередині кожній області i потенціал V i можна вважати постійним. Емітер і колектор відповідають областям 1 і n + 1. У реальних ситуаціях, якщо потенціал не є постійним всередині якоїсь області, слід ділити цю область на менші доти, поки потенціал не стане наближено постійним всередині кожної з них. Нехай A i і B i - амплітуди хвиль, що поширюються направо і наліво, відповідно, всередині області i. Позначимо узагальнений хвильовий вектор в області i як k i :
? 2 k 2 /2m * i = E z - V i (III.2)
де т * i - маса електрона в області i. З (III.2) ясно, що k i , буде чи не буде уявним числом в залежності від того, чи є область i бар'єром (V i > E z ) чи ні. Якщо k i - уявний, то хвиля загасає. Коефіцієнти (A 1 , B 1 ) і (А n +1 , В n +1 ) в областях емітера і колектора, відповідно, пов'язані співвідношенням:
В
(III.3)
де елементи матриць переносу М р (?,?) (?,? = 1 або 2) виражаються наступним чином:
(III.4a)
(I II.4б)
(III.4в)
В В
...
