ify"> 2 ). Рівняння Шредінгера для руху уздовж z має вигляд
[-? 2 d 2 /2m * A dz 2 + V (z)] ?? A (z) = E z ? ? A (z) для z поза бар'єрів (III.1а)
і [-? 2 d 2 /2m * B dz 2 + V (z)] ?? < span align = "justify"> B (z) = E z ?? B (z) для z всередині бар'єрів, (III.1б)
де m * B - ефективна маса електрона всередині бар'єрів , передбачувана ізотропної. Повна енергія тунелює електрона Е = Е x, y + E z . За винятком того факту, що маса електрона всередині і поза бар'єрів різна, вирази (III.1а) відповідають добре відомої задачі про одновимірному тунелюванні. Замість того, щоб повторювати обчислення, ми просто опишемо нижче цю процедуру.
Нас цікавить тільки випадок, коли енергія електрона E z менше, ніж висота кожного з бар'єрів навіть при позитивному зсуві. За таких обставин хвилювало функція електрона може бути представлена ​​у вигляді суми падаючої і відображеної плоских хвиль в області емітера і ями. Усередині бар'єрів хвильові функції мають чисто уявний хвильовий вектор, тобто є експоненціальними. В області колектора хвильова функція є плоскою хвилею, що розповсюджується тільки направо, оскільки передбачається, що ця область простягається направо до нескінченності, і тому відбитої хвилі немає. На інтерфейсі накладається звичайне граничне умова безперервності хвильової функції та її першої похідної за z, тобто (II.13). За цих умов коефіцієнти падаючої і відображеної хвильових функцій в одній області пов'язані з коефіцієнтами в сусід...
