ункції Планка, при цьому вона пов'язана з об'ємною щільністю енергії випромінювання U? і R? :
. (2.6.7)
Щільність потоку енергії, яку переносять в одиницю часу через одиницю поверхні в околиці даної точки всередині шару середовища
або падаючої на одиницю поверхні шару (рис. 2.6.2, б), називається опромінення (енергетичної освітленістю) Е (Вт / м 2)
, (2.6.8)
де Е?- Спектральна опромінення, Вт / (м 2 мкм).
Схеми визначення енергетичних і світлотехнічних величин: а - лучистости - енергетичної яскравості; б - облученности; в-індактріси розсіювання
Поглинання і розсіювання теплового випромінювання визначаються розсіюванням випромінювання на зважених частках пігменту.
Розсіювання випромінювання на частинках включає в себе також комбінацію ефектів віддзеркалення, заломлення і вторинного випромінювання часткою.
Просторовий розподіл розсіяного випромінювання в загальному випадку складним чином залежить від розмірів, показників заломлення n? , І поглинання х? частинок речовини і середовища і визначається індикатрис розсіювання.
При взаємодії випромінювання з великими ч?? Стіцамі, порівнянними з? (Довжиною хвилі), в них порушуються складні коливання, так як поле електромагнітної хвилі залишається непостійним в межах однієї частки.
Параметр дифракції?, що характеризує їх відносні розміри, змінюється в інфрачервоній області спектра в межах 0,1? ? ? 1000. Тому форма індикатриси розсіяння змінюється з довжиною хвилі?. У міру збільшення розмірів частинки (?> 1) індікатріса розсіювання світла витягується в напрямку падаючої світлової хвилі.
Ставлення частки потоку випромінювання, розсіяною вперед, до частки потоку, розсіяною назад, буде по порядку перевищувати 10 2 - 10 3, тобто індікатріса розсіювання сильно витягнута вперед.
Функція розсіювання К (?) складним чином залежить від параметра дифракції? , Комплексного показника заломлення частинок т? =N?- Ix? і від довжини хвилі. C збільшенням показника поглинання x? функція К (?) наближається до плавної кривої і її осциляції стають непомітними.
Залежність К (?) для неоднорідних частинок і двошарових частинок розрахована теоретично для найпростішої моделі сферичної частинки з показником заломлення, що змінюються від центру до периферій але певним законом від 1,33 до 1,5. Встановлено, що функція К (?) Для неоднорідних частинок помітно відрізняється від функцій К (?) Для частинок води і однорідних частинок (n=1,5). Так як довільний шар містить безліч частинок, то кожна частка буде висвітлюватися не тільки початковим потоком, але і розсіяним від іншої частинки випромінюванням, тобто в досліджуваних матеріалах відбувається вторинне і багаторазове розсіювання. Розсіяне випромінювання у всіх напрямках, крім напрямку поширення падаючого випромінювання, завжди частково поляризоване.
Віддзеркалення світла від частинок
Розсіювання на оптичних неоднорідностях середовища являє собою більш складне явище, ніж звичайне розсіяння випромінювання на частинках. Це розсіювання обумовлено комплексним розвитком ефектів розсіювання, відбиття, за...
