на визначається різницею між енергією початковій і кінцевої орбіталей, між якими відбувся перехід електрона.
В
Рис. 1
Довжина хвилі випускається фотона пов'язана з енергією формулою E = E 1 -E 2 = hc/l, де E 1 і E 2 - енергії орбіталей, між якими відбувся перехід електрона, h - постійна Планка, с - швидкість світла, l - довжина хвилі випускається (вторинного) фотона. Таким чином довжина хвилі флуоресценції є індивідуальною характеристикою кожного елемента і називається характеристичною флуоресценцією. У той же час інтенсивність (Число фотонів, що надходять за одиницю часу) пропорційна концентрації (кількості атомів) відповідного елемента. Це дає можливість елементного аналізу речовини: визначення кількості атомів кожного елемента, що входить до складу зразка. П Джерелом збудливого (первинного) випромінювання високої енергії є рентгенівська трубка, живлена ​​високостабільним генератором високої напруги. Механізм виникнення первинного випромінювання схожий на механізм флуоресценції, за винятком того, що порушення матеріалу анода трубки відбувається при його бомбардуванні електронами високих енергій, а не рентгенівським випромінюванням, як при флуоресценції. Спектральний склад випромінювання трубки залежить від вибору матеріалу анода. Для більшості областей застосування оптимальним є родійовим анод, хоча інші матеріали, наприклад молібден, хром або золото, можуть бути переважніше в певних випадках.
При проведенні аналізу всі елементи, присутні в зразку, одночасно випромінюють фотони характеристичної флуоресценції. Для вивчення концентрації якого елемента в зразку необхідно із загального потоку випромінювання, що надходить від проби, виділити випромінювання такої довжини хвилі, яка є характеристичною для досліджуваного елемента. Це досягається розкладанням сумарного потоку випромінювання, що надходить від проби, по довжинах хвиль і отриманням спектру. Спектром називається крива, що описує залежність інтенсивності випромінювання від довжини хвилі. Для розкладання випромінювання в спектр (виділення різних довжин хвиль) використовуються кристал-аналізатори з кристалічним площинами, паралельними поверхні та мають міжплощинна відстань d.
В
Рис.2
Якщо випромінювання з довжиною хвилі l падає на кристал під кутом q, дифракція виникне тільки якщо відстані, прохідні фотонами при відбитті від сусідніх кристалічних площин, відрізняються на ціле число (n) довжин хвиль. Зі зміною кута q при обертанні кристала по відношенню до потоку випромінювання, дифракція буде виникати послідовно для різних довжин хвиль відповідно до закону Брегга: nl = 2d sinq. Кутове положення (q) кристала-аналізатора задається комп'ютером залежно від довжини хвилі, яку потрібно виділити із спектру для аналізу необхідного елемента. Виділене випромінювання надходить в детектор рентгенівського випромінювання для вимірювання інтенсивності. І...
