зростанням енергії електронів, але воно не було достатньо сильним для виникнення ОДС [17]. Зниження температури до 20 К і використання зразків, легованих Sb і Au в такому співвідношенні, що захоплення електронів відбувався в основному на іонах Au 2-, дозволило Рідлі і Пратту отримати ОДС і спостерігати виникнення доменної нестійкості [18].
ОДС і когерентні коливання, обумовлені механізмом захоплення електронів, були виявлені при 77 К також у зразках Ge, легованого Sb і Cu в такому співвідношенні, що захоплення відбувалося в основному на іонах Cu [19]. ОДС, викликане цим механізмом, спостерігалося і в n-GaAs. Таке спостереження вперше було зроблено у вимірах, проведених при кімнатній температурі на високоомному матеріалі, компенсованому киснем. У полях, що перевищують порогове (800 В/см), до якого характеристика була омічний, у зразку виникали сильні коливання струму. Період коливань змінювався від мілісекунд до декількох секунд в залежності від температури і прикладеної напруги.
В роботі [20] були досліджені низькочастотні осциляції струму в високоомних зразках CdSnP 2 (? € 10 4 Ом · см), легованих Cu, в сильних електричних полях. Дослідження проводилися при Т=77 К на зразках різної довжини з двома омічними контактами при висвітленні білим розсіяним світлом. Як видно з малюнка 1, вольт-амперна характеристика при слабкій підсвічуванні (крива 1) в полях, що перевищують 0,5 кВ/см має сублінейний характер з ділянкою насичення струму, сохраняющимся аж до 7 кВ/см. При інтенсивності підсвічування вище деякого порогового значення вид залежності I (V) істотно змінюється. У полях понад 1 кВ/см виникали низькочастотні коливання струму великої амплітуди. Зондові дослідження та вивчення кінетики освіти «стрибка струму» на вольтамперной характеристиці показали, що в досліджуваних зразках CdSnP 2 при полях перевищують 1 кВ/см спостерігається ділянку об'ємної негативної диференційної провідності і утворюється переміщається за зразком домен сильного поля.
Авторами роботи було зроблено припущення, що спостерігаються низькочастотні нестійкості в CdSnP 2 (Cu) можуть бути обумовлені захопленням гарячих електронів на відразливі центри (E v + 0,92) еВ або (E c - 0,03 ) еВ в зразках з різною кількістю компенсує акцепторнійдомішки Cu.
Рис. 1. Вольт-амперні характеристики зразка CdSnP 2 при малому (1) і великому (2) рівнях підсвічування. Масштаб по осі ординат для кривої 1 - 10 - 7 А/справ, для кривої 2 - 10 - 5 А/справ. Довжина зразка L=1 мм
У високоомному n-GaAs виникнення повільно рухаються доменів, пов'язаних з незалежних від поля захопленням, було виявлено Барро. Критичні поля виникнення таких доменів лежали в межах від 90 В/см до 3100 В/см залежно від типу домішкових центрів, температури, освітленості зразка та інших факторів. Швидкість доменів може лежати в межах приблизно від 10 - 5 до 10 4 см/с.
В роботі [21] авторами була запропонована модель захоплення електронів в структурах епітаксіальна плівка n-GaAs - напівізолюючих підкладка. Модель заснована на припущенні, що гарячі електрони, що з'являються в плівці в сильних електричних полях, проникають через бар'єр, наявний на кордоні плівка-підкладка, і захоплюються на домішкові центри в напівізолюючих підкладці. Справедливість моделі підтверджувалася експериментами по зміні висоти бар'єру на межі розділу за допомогою напруги, що прикладається між плівкою і підкладкою.
Було встановлено що всім приладам, виготовленим з епітаксійних плівок n-GaAs, вирощених на напівізолюючих підкладці, властивий захоплення вільних носіїв заряду з наступними особливостями:
) висока швидкість захоплення (характерний час 10 - 9 с, чому відповідає перетин 10 - 13 см 2 при концентрації центрів 10 15 см 3);
) особливості впливу підсвічування на ефект захоплення показали, що в ньому беруть участь пастки з рівнями енергії на 0,4-0,8 еВ нижче дна зони провідності. Так як згадані рівні в низкоомной плівці повністю заповнені (рівень Фермі на глибині E c - 0,2 еВ) і не можуть брати участь у захопленні, було висунуто припущення, що захоплення електронів відбувається на рівні, розташовані в підкладці; проникнення електронів з плівки в підкладку пов'язано з подоланням потенційного бар'єру висотою 0,3-0,4 еВ, наявного на межі розділу плівка - підкладка.
У роботах [22-26] було експериментально встановлено, що в довгих високоомних планарно-епітаксійних структурах на основі n-GaAs можливе спостереження негативної диференційної провідності і відповідних осциляцій струму, частота, амплітуда і форма яких може в істотному ступені визначатися величиною прикладеної напруги, інтенсивністю і локалізацією засвічення. Математичне моделювання [25, 16] показало, що спостережувані коливання струму можуть бути обумовлені залежних в...
