= v/cosφ.
Тоді рівняння запишеться в наступному вигляді:
t (x) =
З розгляду рівняння випливає, що:
1) годограф ВГТ одноразово-відбитої хвилі для однорідної покриває середовища являє собою гіперболу з мінімумом у точці симетрії (точці ВГТ);
2) з збільшенням кута нахилу межі розділу крутизна годографа ОГТ і відповідно прирощення часу зменшуються;
3) форма годографа ОГТ не залежить від знака кута нахилу кордону розділу (ця особливість випливає з принципу взаємності і є одним з головних властивостей симетричної системи вибух - прилад;
4) для даного t 0 годограф ОГТ є функцією тільки одного параметра - v ВГТ , який називається фіктивної швидкістю. p> Зазначені особливості означають, що для апроксимації наблюденного годографа ОГТ гіперболою необхідно підібрати задовольняє даним t 0 значення v ВГТ , визначається за формулою (v ВГТ = v/cosП†). Це важливий наслідок дозволяє легко реалізувати пошук осі синфазности відбитої хвилі шляхом аналізу сейсмограми ВГТ по віялу гіпербол, що мають загальне значення t 0 і різні v ВГТ .
1.3 Інтерференційна система ОГТ
У інтерференційних системах процедура фільтрації полягає в підсумовуванні сейсмічних трас вздовж заданих ліній П„ (х) з вагами, постійними для кожної траси. Зазвичай лінії підсумовування відповідають формі годографів корисних хвиль. Зважене підсумовування коливань різних трас y n (t) є окремим випадком багатоканальної фільтрації, коли оператори індивідуальних фільтрів h n (t) представляють собою Оґ-функції з амплітудами, рівними ваговим коефіцієнтам d n :
(1)
де П„ m - n - різниця часів підсумовування коливань на трасі m, до якої відносять одержуваний результат, і на трасі n.
Співвідношенню (1) додамо більш просту форму, враховуючи, що результат не залежить від положення точки т і визначається тимчасовими зрушеннями трас П„ n щодо довільного початку відліку. Отримаємо нескладну формулу, що описує загальний алгоритм інтерференційних систем,
(2)
Їх різновиди відрізняються характером зміни вагових коефіцієнтів d n і тимчасових зрушень П„ n : ті й інші можуть бути постійними або змінними в просторі, а останні, крім того, можуть змінюватися і під часу.
Нехай на сейсмічних трасах реєструється ідеально регулярна хвиля g (t, x) з годографом вступу t (x) = t n :
В
Підставляючи це в (2), отримуємо вираз, що описує коливання на виході інтерференційних системи,
В
де Оё n = t n - П„ n .
Величини Оё n визначають відхилення годографа хвилі від заданої лінії підсумовування. Знайдемо спектр профільтроване коливань:
В
Якщо годограф регулярної хвилі збігається з лінією підсумовування (Оё n в‰Ў 0), то відбувається синфазное додавання коливань. Для цього випадку, що позначається Оё = 0, маємо
В
Інтерференційні системи будують з метою посилення синфазно сумміруемих хвиль. Для досягнення такого результату необхідно, щоб H 0 (П‰) було максимальним значенням модуля функції H Оё (П‰) . Найчастіше застосовують одинарні інтерференційні системи, що мають для всіх каналів рівні ваги, які можна вважати поодинокими: d n в‰Ў 1. У такому випадку
В
На закінчення відзначимо, що підсумовування неплоских хвиль можна здійснювати за допомогою сейсмічних джерел шляхом введення відповідних затримок у моменти порушення коливань. На практиці ці види інтерференційних систем реалізують у лабораторному варіанті, вводячи необхідні зрушення в запису коливань від окремих джерел. Зрушення можна підбирати таким чином, щоб фронт падаючої хвилі мав форму, оптимальну з точки зору підвищення інтенсивності хвиль, відбитих або дифрагованих від локальних ділянок сейсмогеологічного розрізу, що представляють особливий інтерес. Така методика відома як фокусування падаючої хвилі.
В
2. Розрахунок оптимальної системи спостережень методу МОГТ.
а) сейсмологічна модель розрізу і її параметри.
Пласт
1
2
3
4
5
Н , м
296
296
1090
495
395
V <...
