о збіднення електронами тій частині ями, яка знаходиться під ним. Аналогічно справа йде з іншого ямою і електродом Bottom Gate . На нижній вставці рис.2 зображений вид зверху цього зразка. Він зроблений у формі хреста. Така форма дозволяє використовувати чотирьохконтактний метод Ван дер Пау для вимірювання рухливості електронів і представляється можливим визначити їх концетрацию за допомогою ефекту Холла і Шубникова-де Гааза. В
Рис. 2 - Схематичне зображення зразка з роботи
Аналогічні три зразки були використані в статті [7] (ширини бар'єрів AlxGa1-xAs різняться в діапазоні від 175 Г… до 340 Г… і 0.1
В
Рис. 3 - Залежність тунельної провідності від напруги при різних температурах
На рис. 3 наведена залежність dI/dV від V для зразка з однією і тією ж концентрацією електронів в обох ямах (Ns = 1.6 Г— 10 ^ 11 см- 2). З графіка видно, що при збільшенні температури пік уширяется і знижується, а значить, час життя електронів зменшується через ee розсіяння в кожній ямі. У вставці рис.4 представлений графік функції F (V) = I/V, яка отримана з даних dI/dV чисельним інтегруванням. З цією функцією зручніше працювати, оскільки при збереженні імпульсу F (V) є сверткой спектральної функції A (E, k) 2D-електронів (спектральна функція A (E, k) дає ймовірність того, що електрон з хвильовим вектором k має енергію E, і володіє сильним піком при енергії (? 2 k2/2m)). В основній частині малюнка приведена температурна залежність ширини Г кривої F (V) для трьох зразків. Зразки А і В мають майже рівні концентрації 2D-електронів в ямах (Ns = 1.6 Г— 10 ^ 11 см-2 у зразка А і Ns = 1.5 Г— 10 ^ 11 см-2 у В), але різне значення Г (Т = 0) ( так зване кількість статичного безладу). Зразок С має меншу щільність (Ns = 0.8 Г— 10 ^ 11 см-2), але така ж кількість статичного безладу, що і зразок В. Факт, що при температурі нижче...
