о кореляції і розпізнаванню образів. Незважаючи на те, що відносні інтенсивності ліній досить сильно залежать від умов в плазмі угруповання сукупностей ліній і смуг, тенденції поведінки інтенсивностей часто настільки характерні, що в багатьох випадках дозволяють впевнене впізнавання навіть в оточенні великої кількості інших ліній. Виділення таких
індивідуальних оглядових спектрів дозволяє також уточнити калібрування шкали довжин хвиль і звужує проблему ідентифікації інших фрагментів повного спектру, особливо при високому спектральному дозволі.
.1.2 Абсолютні вимірювання
Говорячи про абсолютні вимірах інтенсивності, ми маємо на увазі вимір потужності випромінюваного об'єктом світла. Якщо ми говоримо про плазмі, то найпростіший випадок для таких вимірювань, коли виконуються слудующіеусловія:
спектральний прилад виділяє цілком ізольовану спектральну лінію переходу ul, ймовірність відповідного їй переходу відома;
плазма оптично тонка;
за умовами освітлення вхідний апертури спектрального приладу досліджувана плазма (або її частина) може вважатися точковим джерелом, тобто всі її елементи дають однаковий внесок у реєстрований сигнал.
Тоді кількість частинок Nu на рівні і визначається за формулою (2.57), якщо світловий сигнал вимірюється в абсолютних енергетичних одиницях, для чого слід відкалібрувати всю систему, включаючи освітлювальну оптику, власне спектральний прилад, детектор і реєструючу схему для довжини хвилі переходу. Це зазвичай робиться порівнянням величин сигналів від плазмового і еталонного джерел. При вимірах слід контролювати, щоб реєстрований світло від еталонного і досліджуваного випромінювався в одному і тому ж напрямку і в однаковий тілесний кут, що забезпечується, наприклад, схемою, показаної на рис.1.1
В
Рис.1.1 Схема абсолютного вимірювання інтенсивностей
Тут Е - еталонний джерело, Р - плазмовий об'єкт. E і P розташовані симетрично щодо осі системи (L 1 і L 2 ) освітлення вхідний апертури S in спектрального приладу. За допомогою поворотного дзеркала М лінза L 1 може бути рівномірно освітлена кожним з джерел.
Лінза L 2 перехоплює весь йде від лінзи L 1 світло і дає дійсне зображення площині, в якій розташована лінза L 1 в площині розташування S in .
