y"> R = B m /B 0 >> 1) і довжиною L < span align = "justify">, яка перевершує середню довжину пробігу іонів щодо розсіювання в конус втрат [1,2].
(1).
У цих умовах утримувана в пастці плазма є зіткнень, а час поздовжнього утримання пропорційно пробочного відношенню R і довжині пастки L . Його можна оцінити як характерний час витікання плазми з обсягу S 0 ? L через вузький отвір перерізу S = S < i> 0 /R , де S 0 - перетин плазми в центрі пастки. ( V Ti - теплова швидкість іонів):
(2).
Плазма в ГДЛ двокомпонентна. Мішенню плазма являє собою відносно холодну і щільну зіткнень плазму з початковою температурою кілька електрон-вольт і з ізотропної в просторі швидкостей максвеллівською функцією розподілу частинок. Вона створюється на початку експерименту в центральній частині пастки за допомогою дугового джерела плазми, розташованого в торцевому баку, і утримується в газодинамічному режимі. Після того, як джерело плазми перестає працювати, включаються нагрівний інжектори. Пучки водню або дейтерію з енергією 23-25 ​​кеВ инжектируются під кутом 45? щодо осі симетрії ГДЛ в центр установки і захоплюються мішеневої плазмою, утворюючи другу компоненту - популяцію швидких іонів. Ці іони утримуються адіабатично і поступово гальмуються на мішеневої плазмі, нагріваючи її до температури ~ 200 еВ. Тривалість роботи нагрівний інжекторів становить 5 мс. За цей час у пастці встигає накопичитися популяція швидких іонів з середньою енергією близько 10 кеВ і щільністю в точках зупинки до 5.1013 см -3. p align="justify"> Як вже було зазначено вище, час життя плазми в газодинамічної пастці дається простий газодинамической оцінкою. Більш точні кількісні оцінки часу життя плазми в ГДЛ вимагають акуратного обчислення потоків частинок і енергії через пробки. Величини цих потоків, виражені через параметри плазми всередині пастки, необхідні при розрахунках енергетичного і матеріального балансу плазми, а також у розрахунках стійкості. У ГДЛ реалізується бесстолкновітельний режим витікання плазми через пробки. Кількісна теорія поздовжніх втрат для бесстолкновітельного течії, коли довжина вільного пробігу іонів перевищує характерні розміри магнітних пробок, викладена в роботах [5,6]. Коротко зупинимося на огляді основних результатів цих робіт, слідуючи [7]. утримання плазма газодинамический пастка
Будемо вважати, що пастка складається з довгого центрального соленоїда з однорідним магнітним полем, поєднаного з пробками відносно короткими перехідними ділянками. Випливає з пастки плазма розширюється в запробочной області і поглина...
