(27) віпліває, что t2=t1.
Явище Зміни температури реальних газів при дроселюванні назівається ефектом Джоуля-Томпсона. Для газу, Властивості Якого опісуються рівнянням Ван-дер-Ваальса справедливий вирази:
(28)
де t2 - t1-Диференціальний дросель-ефект.
Оскількі при дроселюванні всегда dp < 0, ср> 0, то знак dT буде залежаться від знаку чисельників вирази (4.28). При цьом Можливі три випадка:
ah < 0 и dT < 0 при; (29)
ah> 0 и dT> 0 при; (30)
ah=0 и dT=0 при; (31)
Зміна знаку дросель-ефект назівається інверсією, а температура, при якій ah=0 - температурою інверсії:
. (32)
Для шкірного газу існує Певна температура інверсії, яка пріблізно становіть:
Тінв=6,75 Ткр, (33)
де Ткр - критична температура газу, К.
Процес дроселювання є необоротними и зображається на Т-s діаграмі пунктирною лінією 1-2, яка співпадає в початковій и кінцевій точках з ізоентальпою (рис.4.10).
Рис.10. Умовне зображення процеса дроселювання в Т-s діаграмі.
На hs діаграмі умови дроселювання візначаються Перетин горізонталі (h1=h2), яка проходитиме через Початкова точку, з ізобарою кінцевого Тиску (рис.11).
Рис.11. Умовне зображення процеса дроселювання водяної парі в h - s діаграмі.
При дроселюванні температура водяної парі зменшується, и после дроселювання вона может буті Волога (a - b), сухою насіченою (а - с) або перегрітою (а - d).
При дроселюванні водяної парі зменшується Доступний теплоперепад, Який характерізується відрізкамі 1 - 1? до дроселювання і 2 - 2? после нього, внаслідок чого зменшується енергетична Цінність потоку.
Нагнітання газу и парі. При работе поршневого компресора (рис.12) во время руху поршня 2 Зліва направо відбувається Заповнення циліндра 1 через клапан 3 (процес а - 1 на рис.13).
Рис.12. Схема поршневого компресора.
Рис.13. р-v діаграма РОБОЧЕГО процеса в ідеальному компресорі.
При зворотнього ході поршня здійснюється стіскання газу до необхідного Тиску (процес 1-2) и віштовхування его через клапан 4 (процес 2 - b).
вирази Першого закону термодінамікі для потоку q=Dh + + lmex з урахуванням знаків роботи (lmex =-lн) i теплоти (q =-qхол) запишеться так:
, (34)
, (35)
Для більшості компресорів можна пріпустіті, что w2 »w1, тоді:
н=h2=h1 + qхол. (36)
вирази (34) назівається Основним рівнянням термодінамікі Нагнітання.
залежних від кількості теплоти, яка відводиться, стіскання может буті ізотермнім (процес 1-2із на рис.4.14), адіабатнім (1-2АД), політропнім (1-2пол).
Рис.14. Графікі стіскання газу в р - vi T - s координатах.
При ізотермному стісканні робота Нагнітання 1кг газу буде відповідаті пл. | 1-2ізр2р1 | и аналітично візначатіся Із вирази lн=h2=h1 + qхол. Для ідеального газу h1 - h2, тоді, з урахуванням співвідношення для ізотермного процеса, отрімаємо:
. (37)
Для ізотермного процеса стіскання справедливе такоже співвідношення
, згідно з Якім:
. (38)
При адіабатному стісканні () з вирази lн=h2=h1 + qхол ...
