звідси для (3.3)
Тепер обчислимо КБВ на кратних частотах і.
Так як смуга пропускання
, то
звідси
Відповідно довжини хвиль для верхніх і нижніх частот
Якщо прийняти фазу поля в центрі розкриву за 0, то в точці, рівної
фаза поля буде:
(3.5)
З отриманих даних знаходимо КБВ для «Н» і «В» за формулою (3.3), підставивши
Значення модуля коефіцієнта відображення і:
КБВ Н=0,977; КБВ В=0,986
Розрахунок діаграми спрямованості пірамідального рупорного опромінювача
При розрахунку ДН рупора виходять з того, що амплітудний розподіл в розкриві рупора приймається таким же як в живильному його хвилеводі з війною Н 10. Це означає, що в площині вектора «Н» амплітуда змінюється по косинусу при видаленні від центру рупора, а в площині «Е» амплітуда залишається незмінною. При цьому передбачається, що поле в розкриві синфазно.
У цьому випадку діаграма спрямованості в площині «Е» має вигляд:
(3.2.1 )
Дані розрахунків зведемо в таблицю.
Таблиця 4.2.1 - Значення в площині «Е»
0102030405060708090 10,8180,4080,032-0,156-0,176-0,122-0,064-0,029-0,017 +100110120130140150160170180 - 0,020-0,031-0,041-0,038-0,0210,0020,0130,0060
5. Розрахунок геометричних розмірів антени
Коефіцієнт спрямованої дії
Коефіцієнт посилення передавальної антени розраховується за формулою:
де L доп=2 дБ - загасання в атмосфері
і - втрати в фидерном тракті приймальної і передавальної антени, прийняті за 1 дБ
Потужність передавача виражається в дБ
Тоді з виразу (5.1.1):
або
Використовуючи зв'язок коефіцієнта посилення і коефіцієнта спрямованої дії, а також приймається ККД=0,85 розраховуємо КНД:
Геометричні розміри дзеркала
Радіус розкриву дзеркала визначається зі співвідношення:
(5.2.1)
тут?- Коефіцієнт використання поверхні дзеркала, можна прийняти рівним 0,4? 0,5; S T - площа опромінювача і кріпильних деталей (тіньова), розраховується виходячи з геометричних розмірів.
Наближений розрахунок площі тіньової поверхні:
тоді з виразу (5.2.1):
За діаграмою спрямованості опромінювача визначається оптимальна кутова апертура,? опт яка відраховується на рівні 10% потужності випромінювання від максимуму (0,316 від напруженості поля), такий рівень поля по краю дзеркала забезпечує досить низький рівень бічних пелюсток. Приймаємо? опт=30 0.
Далі розраховуємо фокусна відстань:
Отриману величину необхідно відкоригувати, щоб виконувалася рівність:
(5.2.2), звідси
для отриманого n розрахуємо фокусна відстань за виразом (5.2.2):
Форма перетину параболічного зелкала розраховується за формулою:
(5.2.3)
Підставляючи у вираз (5.2.3) різні значення x , отримуємо форму перетину параболічного дзеркала.
Таблиця 5.2.1 - Значення x і y (x) , розраховані за виразом (5.2.3)
x 00,010,020,030,040,050,060,070,080,090,1 y (x) 00,1870,2640,3240,3740,4180,4580,4950 , 5290,5610,591
Частина відбитих від дзеркала променів, на шляху яких, розташований опромінювач, перехоплюються цим облучателем. У результаті в тракті харчування опромінювача виникає відбита хвиля. Дане явище називається реакцією дзеркала на опромінювач. Найбільш простим і ефективним способом усунення реакції дзеркала на опромінювач є установка компенсує пластини у вершини дзеркала, діаметром d :
на відстані від дзеркала t :
Розрахунок діаграми спрямованості антени
Поле випромінювання, створюване дзеркалом можна знайти, знаючи наведений облучателем на його поверхню струм. Замість струму на освітленій стороні дзеркала можна розглядати поле в площині розкриву, яке змінюється електричними і магнітними еквівалентами поверхневими струмами, або розподілом джерел струму елементів Гюйгенса. Звідси два методи розрахунку спрямованості випромінювання антени: струмовий і апертурний (по полю).
Апертурний полягає в тому, що спочатку знах...
