ація окремих кристалів матеріалу в заданому напрямку. У цьому випадку говорять, що полікристалічний матеріал володіє магнітної текстурою (малюнок 4.3). Це виражається в отриманні підвищених магнітних характеристик матеріалу в одному напрямку. Можливість досягнення заданої магнітної текстури має велике значення і широко використовується на практиці. p align="justify"> Процес намагнічування матеріалу супроводжується зміною його доменної структури. У розмагніченість зразку напрямку намагніченості доменів збігаються з осями легкого намагнічування кристала і розподілені однаково у всіх напрямках. При появі зовнішнього магнітного поля самим, вигідним напрямком намагніченості домену буде та вісь легкого намагнічування, яка складає найменший кут з напрямом зовнішнього поля, оскільки:
W Н = - HMcos? (4.2)
де W H - енергія взаємодії вектора намагніченості домену М із зовнішнім полем величини Н, виражена в Дж;
? - кут між напрямками зовнішнього поля і вектора намагніченості.
В
Малюнок 4.3 - Схема розташування кристалів щодо направлення прокатки для матеріалів з кубічної текстурою
В
Малюнок 4.4 - Основна крива намагнічування і крива магнітної проникності феромагнітного матеріалу в області дуже слабких полів (1), слабких полів (2), середніх полів (3) і сильних полів (4).
Вид доменної структури в точках а, б, в, г зображений на малюнку 4.1.
Процес намагнічування матеріалу залежить від величини прикладеного поля. У слабких полях відбувається процес зростання обсягу тих магнітних доменів, намагніченість яких найбільш вигідно орієнтована по відношенню до діючого полю. У першу чергу це будуть домени, для яких значення кута ? мінімальні. Цей процес розвивається за рахунок зменшення обсягу тих доменів, для яких значення кута ? максимальні, наприклад за рахунок доменів з протилежним полю напрямком намагніченості. Якщо напруженість поля зменшити до початкового значення, то вихідне розподіл обсягів доменів відновлюється. Таким чином, на цій стадії процес намагнічування звернемо і його називають оборотним процесом зміщення кордонів доменів. На малюнку 4.4 це відповідає першому ділянці кривої намагнічування, тобто кривою, що показує залежність намагніченості, або індукції матеріалу від величини зовнішнього поля Н. Внутрішня магнітна індукція матеріалу В i , вимірювана в Тл, пов'язана з його намагніченістю формулою:
У i = ? 0 M (4.3)
де ? 0 - магнітна постійна, рівна 4 ? 10 -7 Гн/м.
При посиленні поля картина намагнічування змінюється: вектори намагніченості всіх доменів поступово, у міру посилення поля, повертаються в напрямку поля в енергетично більш вигідне становище (малюнок 4.1). У цьому процесі бере участь переважна частина доменів, тому намагніченість зразка змінюється значніше і друга ділянка кривої намагнічування йде більш круто в порівнянні з першим (малюнок 4.4), При поверненні до початкового значення поля доменна структура вже не повертається до вихідного стану, і зразок зберігає яку- то намагніченість в напрямку поля. Другий етап намагнічування відбувається необоротно, і його називають необоротним процесом зміщення кордонів доменів. p align="justify"> При подальшому зростанні напруженості поля (третя ділянка кривої на малюнку 4.4) відбувається повний поворот векторів намагніченості доменів у напрямі поля, званий процесом обертання. Цей процес закінчується станом технічного насичення намагніченості матеріалу, коли всі вектори намагніченості доменів орієнтовані вздовж напрямку поля. p align="justify"> У реальних магнітних матеріалах різні види процесів намагнічування перекривають один одного. На процес намагнічування впливають такі явища, як магнітострикція, механічні напруги, наявність немагнітних включень, неоднорідностей і ряд інших чинників. p align="justify"> магнитострикционн називають явище зміни лінійних розмірів магнітного матеріалу при його намагнічуванні. Кількісної характеристикою величини магнитострикции матеріалу є, наприклад, константа <...
