ною величиною: магнітною сприйнятливістю k M :
k М = M/H, (4.1)
де М - намагніченість речовини під дією магнітного поля, А * м- 1 ;
Н - напруженість цього поля, А * м -1 .
слабомагнітних речовини характеризуються величиною k М <<1, тобто зміна намагніченості речовини під дією зовнішнього поля дуже незначно. До них відносять Діамагнетик і парамагнетики.
Парамагнетики відрізняються тим, що при приміщенні цих речовин в магнітне поле вони посилюють його всередині себе (k M > 0). Це відбувається через збіг напрямку намагніченості парамагнетиків з напрямком зовнішнього поля. До парамагнетикам відносять алюміній, платину та ін
Діамагнетик характеризуються тим, що послаблюють всередині себе то магнітне поле, яке діє ззовні. Це відбувається внаслідок того, що їх намагніченість спрямована проти зовнішнього поля (k M <0). До цих речовин відносять більшість органічних сполук і ряд металів: мідь, срібло, золото, свинець та ін
Найбільший інтерес з точки зору технічного застосування представляють сільномагнітние речовини (k M >> 1), до яких відносять ферромагнетики і феримагнетики.
Феромагнетики характеризуються, по-перше, здатністю сильно намагнічуватися навіть у слабких полях (k M = 10 3 -10 5 ) . Друга їх особливість полягає в тому, що вище певної температури, званої температурою Кюрі Т до , феромагнітне стан речовини переходить в парамагнітний, т . е. магнітна сприйнятливість знижується на три-чотири порядки. До феромагнетика відносять залізо, нікель, кобальт і їхні сплави, сплави хрому і марганцю та ін
феримагнетиках - це речовини, що отримали назву від складних оксидних матеріалів - феритів. Вони мають властивості, багато в чому подібні до властивостей феромагнетиків, але значно поступаються їм за величиною граничної намагніченості. Під ферритами розуміють з'єднання оксиду заліза Fe 2 O 3 з оксидом металу Мео типу MeO-Fe2O 3 . Магнітні властивості феримагнетиків тісно пов'язані з взаємним розташуванням в кристалічній решітці іонів заліза і металу.
За даними сучасної теорії в феромагнітному речовині за відсутності зовнішнього магнітного поля існують мимовільно намагнічені області, звані магнітними доменами. У доменах магнітні моменти електронів орієнтовані паралельно один одному. Залежно від кристалічної структури речовини домени мають різну форму. Лінійні розміри доменів складають від тисячних до десятих часток міліметра. Напрями намагніченості окремих доменів розташовуються невпорядковано, через що загальна намагніченість матеріалу дорівнює нулю (рисунок 4.1). br/>В
а - за відсутності поля; б - у слабкому полі; в - в сильному полі; г - при насиченні
Малюнок 4.1 - Схема орієнтування векторів намагніченості в доменах феромагнетика
В
Малюнок 4.2 - Напрямки легкого і важкого намагнічування в монокристалах заліза (а), нікелю (б), кобальту (в)
Ферро-і феримагнетики є кристалічними речовинами. Намагнічування окремих кристалів (монокристалів) феромагнітних речовин має свої особливості: в кристалах розрізняють напрями найкращого (легені) і найгіршого (важкого) намагнічування (магнітна анізотропія). На малюнку 4.2 показані напрямки легкого і важкого намагнічування трьох основних феромагнітних елементів: заліза, нікелю і кобальту. Залізо і його сплави Fe-Ni, Fe-Si кристалізуються в кубічної структурі і осями легкого намагнічування у них є ребра куба, а самого важкого - просторові діагоналі. Для нікелю, що має також кубічну структуру, розподіл осей намагнічування протилежне. Напрями легкого і важкого намагнічування кристала кобальту, що має гексагональну структуру, показані на малюнку 4.2, в. p align="justify"> В окремих випадках і в полікристалічних матеріалах особливими технологічними прийомами створюється переважна орієнт...
