легко зміщуються, забезпечуючи більшу величину поляризації і діелектричної проникності. Зі зниженням температури, рихлість структури зменшується, що призводить до зменшення. (рис.9 нижня крива).
Рисунок 10 - Залежності діелектричної проникності уздовж сегнетоелектричної осі а (), уздовж осі b (), уздовж осі с () від температури для сегнетової солі.
Вище точки Кюрі інтенсивне теплове рух руйнує спонтанну поляризацію, а також поляризацію, створювану полем. Тому, величина швидко зменшується з ростом температури.
Як вже зазначалося сегнетовая сіль має дві точки Кюрі: низькотемпературну, лежачу при температурі - 18 ° С і високотемпературну при 23 ° С. У цьому інтервалі спостерігається спонтанна поляризація і сегнетовая сіль має моноклинную структуру. За зазначеними межами при високій і низькій температурі структура сегнетової солі є ромбічної.
Сегнетоелектричних властивості виявляються тільки уздовж осі а при температурах від - 18 ° С до +23 ° С; ця вісь є сегнетоелектричної віссю. У напрямку осі b і з сегнетоелектричні властивості непроявляются та діелектричні проникності складають всього декілька одиниць, як і для інших кристалів (рис.10).
Малюнок 11 - Залежність діелектричної проникності титанату барію від частоти.
Частотна залежність e сегнетоелектриків за своїм характером аналогічна залежності e=j (f) для матеріалів типу феритів - зі зростанням годину?? Оти e зменшується і в деякій області може спостерігатися крутий спад. Наприклад, на малюнку 11 показана частотна залежність e=j (f) для метатітаната барію при постійній температурі. Слід зауважити, що абсолютні значення величини e наводяться для загальної орієнтування, оскільки вони залежать від технології виготовлення кристалів і від методики вимірювань. Крім того, часто призводять такі залежності для полікристалічних сегнетоелектриків у вигляді кераміки, де можливий значний розкид всіх параметрів. Ясно, що при різних температурах зміни e неоднакові, бо різні і самі величини e. Як приклад на рис. 8, а дані криві e=f (Т) при різних частотах для сегнетоелектріка Pb (Mg 1/3 Nb 2/3) О 3 згідно вимірюванням Хучуа і Личкатой. Тут одночасно демонструється ще одна особливість - розмитий Сегнетоелектричних фазовий перехід і виявляються релаксаційні властивості, що складаються, зокрема, в тому, що зі збільшенням частоти максимум e зсувається в бік більш високої температури, а його величина зменшується. Так що в даному випадку максимум e вже не можна вважати відповідним точці Кюрі. Подібними властивостями володіють також тверді розчини на основі BaTiO 3 - BaZrO 3 - BaSnO 3 та ін.
Рисунок 12 - Залежність діелектричної проникності (а) і тангенса кута діелектричних втрат (б) в сегнетоелектриків Pb (Mg1/3Nb2/3) О3 від температури при різних частотах.
сегнетоелектрик електропровідність поляризація матричний
Малюнок 13 - Залежність діелектричної проникності (1; 2) і тангенса кута діелектричних втрат (3; 4) полікристалічного титанату барію при кімнатній температурі в слабких змінних полях; 1,3 - Есм=0; 2; 2; 4 - Есм=10 кВ/см.
На рісунке12, б наведені криві tg d=f (Т) для сегнетоелектріка Pb (Mg 1/3 Nb 2/3) Про 3. Зазвичай в сегнетоелектриках дещо нижче точки Кюрі спостерігається максимум tg d. Крім того, в сегнетоелектричної області tg d і вище, ніж в параелектріческой, tg d зазвичай в межах 0,01- 0,06. Ці втрати значною мірою визначаються втратами на гістерезис, які пропорційні площі петлі гістерезису.
Загальний характер частотної залежності діелектричної проникності і втрат у слабких полях в поликристаллическом титанів барію показаний на малюнку 13, де згідно з дослідженнями М. М. Некрасова і Ю. М. Поплавко наведені діелектрична проникність і tg d при поле зміщення Е см=О (криві 1 і 3) і Е см=10 кВ/см (криві 2 і 4). Як видно з малюнка, помітне зменшення e і зростання tg d спостерігається в області частотою 10 8 - 10 10 Гц. Мабуть, це пов'язано з інерційністю руху доменних меж.
На закінчення відзначимо, що при підвищенні температури спостерігається зростання діелектричних втрат за рахунок електропровідності сегнетоелектріка.
4. Електропровідність сегнетоелектриків
Електропровідність впливає на доменну структуру сегнетоелектриків. Зокрема, отримання однодоменних кристалів обумовлено конкуренцією між швидкістю росту сегнетоелектричної фази і зміною концентрації вільних носіїв заряду при переході кристала з пара- в сегнетоелектричних область. Якщо при цьому поверхневий заряд граничних диполів може бути компенсувавши вільними зарядами, то створюються необхідні умови для утворення однодоменних кристала.
