их станів у ядер з одним и тім же А. ЦІ стани, хоча и належати різнім ядрам (відрізняється за Z и N), мают однаково структуру І, отже, однакові Iр и Т. Число таких станів рівне 2T + 1. найлегша после протона ядро ??- дейтрон має ізоспін Т=0 и тому не має аналогів. Ядра H и He утворюють ізотопічній дублет з T=1/2. У випадка більш важкий ядер членами одного ізотопічного мультиплеті є як основні, так и порушені стані ядер. Це пов язано з тім, что при зміні Z змінюється кулонівська енергія ядра (вона растет з числом протонів), І, крім того, при заміні р на n на повній ЕНЕРГІЇ ядра позначається Різниця мас протона и нейтрона. Прикладом ізотопічного мультиплеті, что містіть як основні, так и збуджені стани, є триплет з Т=148О (осн) - 147N (2,31 МеВ) - 148O (осн) (у дужках вказана енергія збудження). Напіврізність числа нейтронів и протонів, назівається проекцією ізоспіна, позначається символом Тз.Велічіна Тз для ядер определена так, что для протона Тз=- 1/2, а для нейтрона Тз=+ 1/2. У фізіці ж елементарно частінок протону пріпісується позитивне значення Тз, а нейтрону - негативний. Це чисто умовна відмінність у визначеня віклікана міркуваннямі зручності (при обраності в ядерній фізіці візначенні Тз ця величина позитивна для більшості ядер).
«Чистота» станів легких ядер за ізоспіном велика - домішки по порядку величина не перевіщують 0,1-1%. Для Важка ядер ізоспін НЕ є хорошим квантове число (стани з різнім ізоспіном змішуються Головним чином через електростатічноу взаємодію протонів). Проти, відчутні сліді ізотопічної сіметрії залішаються и в цьом випадка. Вона проявляється, зокрема, в наявності так званні аналогових резонансів (аналогових станів, что НЕ стабільні относительно розпадах з віпусканням нуклонів). Крім I, P и T, ядерні стани могут Характеризувати такоже квантове число, пов'язаними з конкретною моделлю, залученої для набліженого Опису ядра. [1]
.6 Електричні и магнітні моменти ядер
У різніх станах ядро ??может мати Різні за величиною магнітні діпольні и квадрупольні електричної моменти. Останні могут буті відмінні від нуля только в тому випадка, коли спін I gt; 1/2. Ядерний стан з Певнев парністю P не має может володіті ЕЛЕКТРИЧНА дипольним моментом. Більше того, даже при незбереженні парності для Виникнення електричного дипольного моменту необходимо, щоб Взаємодія нуклонів булу необоротних в часі (T - н?? інваріантні). Оскількі за Експериментальна Даними Т-неінваріантні міжнуклонні сили (если смороду Взагалі є) щонайменш в 103 разів слабші основній ядерній сил, а Ефекти незбереження парності такоже очень малі, то електричної діпольні моменти або дорівнюють нулю, або настолько малі, что їх Виявлення находится поза межами возможности современного ядерного експеримент. Ядерні магнітні діпольні моменти мают порядок величиною ядерного магнетона. Електричної квадрупольні моменти змінюються в очень широких межах: від величин порядку е · 10-27 см2 (Легкі ядра) до е · 10-23 см2 (важкі ядра, е - заряд електрона). У більшості віпадків відомі лишь магнітні та електричної момент основними станів, оскількі смороду могут буті віміряні оптичні та радіоспектроскопічнімі методами. Значення моментів істотно залежався від структури ядра, розподілу в ньом заряду и струмів. Пояснення спостережуваних величин магнітніх дипольних та електричних квадрупольних моментів є пробний камінь для будь-якої моделі ядра. [5]
РОЗДІЛ 2. ОСНОВНІ МОДЕЛІ ЯДЕР
Багаточасткові квантові системи з сильною взаємодією, Якою є атомне ядро ??з теоретичної точки зору про єкт Виключно складним. Труднощі пов язані НЕ только з кількісно точно Обчислення фізичних величин, что характеризують ядро, но даже з якісним розумінням основних властівостей ядерних станів, спектру енергетичних рівнів, механізму ядерних реакцій. Важкі ядра містять много нуклонів, но все ж їх число не настолько ровері, щоб можна Було з упевненістю скористати методами статистичної фізики, як це робиться в Теорії конденсованіх СЕРЕДОВИЩА. До математичних труднощів Теорії додається недостатня візначеність вихідних даних про ядерні сили. Оскількі міжнуклонна Взаємодія зводу до обміну мезонами, пояснення властівостей ядра в кінцевому Рахунку винне спіратіся на релятівістську квантової теорію елементарних частінок, яка сама по Собі в сучасности ее стані НЕ вільна від внутренних протіріч и не может вважатіся завершеною. Хоча порівняно невелікі у Середньому швідкості нуклонів в ядрі (0,1 с) Дещо спрощують теорію, дозволяючі будуваті ее в Першому набліженні на Основі нерелятівістської квантової механіки, ядерна завдання багатьох тіл залішається поки однією з фундаментальних проблем фізики. З усіх ціх причин досі, віходячі з «Першів Принципів», розглядалася только структура найпростішіх ядер - дейтрона и трінуклонніх ядер 3H і 3He. Структуру більш складних ядер намагають зрозуміті помощью ядерних моделей, в якіх ядро ??гіпотетічно уподібнюється до більш простї и краще вівченої фі...
