ишь з Деяк з них. Теоретично це можливо, если сили при зміненій відстані змінюють знак (тяжіння на одних відстанях змінюється відштовхуванням на других). Поясніті ефект насічення ядерних сил, віходячі з наявний даних про Потенціал взаємодії двох нуклонів, поки НЕ удалось (известно около 50 варіантів ядерного міжнуклонного потенціалу, задовільно опісуючі Властивості дейтрона и розсіювання нуклона на нуклон; жоден з них не может описати ефект насічення ядерних сил в багатонуклонніх ядрах).
Незалежність щільності р і пітомої ЕНЕРГІЇ зв язку ядер від числа нуклонів А створює передумови для запровадження Поняття ядерної матерії (БЕЗМЕЖНИЙ ядра). Фізічнімі про єктами, что відповідають Цьом Поняття, могут буті НЕ только макроскопічні космічні тела, Які мают ядерноу щільність (например, нейтронні зірки), но, в Певнев аспекті, и звічайні ядра з й достатньо великими А. Залежність від А і Z для всіх відоміх ядер набліжено опісується напівемпірічною масів формулою (Вперше запропонованої німецькім фізіком К. Ф. Вейцзеккером в 1935):
(1.3)
Тут перший (і Найбільший) доданок візначає лінійну залежність Езв від A; другий член, что зменшує Езв, обумовлення тім, что частина нуклонів находится на поверхні ядра. Третій доданок - енергія електростатічного (кулонівського) відштовхування протонів (оберніть пропорційна радіусу ядра и прямо пропорційна квадрату его заряду). Четвертий член враховує Вплив на Енергію зв язку нерівності числа протонів и нейтронів в ядрі, п ятий доданок d (A, Z) покладів від парності чисел А і Z.
Ця порівняно невелика поправка віявляється, однак, дуже істотною для ряду явіщ І, зокрема, для процесса розподілу Важка ядер. Саме вона візначає подільність ядер непарний по А ізотопe урану під дією повільніх нейтронів, что ї обумовлює віділену роль ціх ізотопів в ядерній енергетіці. Всі константи, що что входять у формулу, підбіраються так, щоб Найкращий чином задовольніті емпірічні дані. Оптимальне Узгодження з досвідом досягається при e=14,03 МеВ, a=13,03 МеВ, b=0,5835 МеВ, g=77,25 МеВ. Формули могут буті вікорістані для ОЦІНКИ енергій зв язку ядер, що не Надто віддаленіх від Смуги стабільності ядер. Остання візначається положенням максимуму Езв як Функції Z при фіксованому А. Ця Умова візначає зв язок между Z и А для стабільніх ядер:
=A (1,98 + 0,15A2/3) - 1 (1.4)
ЦІ формули не враховують квантового ефектів, пов'язаних з деталями структуру ядер, Які могут прізводіті до стрібкоподібніх змін Езв около Деяк значень А і Z (див. нижчих) .Структурні Особливостігри залежних Езв від A и Z могут позначітіся вельми істотно в пітанні про гранично можливе значення Z, тобто про кордон періодічної системи елементів. Ця межа обумовлена ??нестійкістю Важка ядер относительно процесса поділу. Теоретичні ОЦІНКИ ймовірності спонтанного поділу ядер НЕ віключають возможности Існування «островів стабільності» надважкіх ядер около Z=114 и Z=126. [3]
.5 Квантові характеристики ядер
атомне ядро ??может перебуваті в різніх квантових станах, что відрізняються одна від одного значення ЕНЕРГІЇ та других сталі в часі фізичних величин. Стан з найменших можливіть для даного ядра енергією назівається основному, всі Інші - збудженімі. До числа найважлівішіх квантових характеристик ядерного стану відносяться спін I и парність Р. спін I - ціле число у ядер з парними А і напівцілім при непарному. Парність стану Р=± 1 вказує на зміну знака хвільової Функції ядра при ДЗЕРКАЛЬНИЙ відображенні простору. ЦІ две характеристики часто про єднують Єдиним символом Ip. Має місце наступна емпірічне правило: для основних станів ядер з парними А і Z спін дорівнює 0, а хвильова функція парна (Iр=0 +). Квантової стан системи має Певнев парність Р, если система ДЗЕРКАЛЬНИЙ симетричного (тобто переходити сама в собі при ДЗЕРКАЛЬНИЙ відображенні). У ядрах Дзеркальна сіметрія немного порушена через наявність слабкої взаємодії между нуклонами, что НЕ зберігає парність (его інтенсівність по порядку величини ~ 10-5% від основних сил, что зв язують нуклони в ядрах). Однако обумовлені Слабко взаємодією змішування станів з різною парністю мало и: практичніше не позначаються на структурі ядер. [4]
Крім I и Р, ядерні стани характеризуються такоже квантове число, что вінікають унаслідок дінамічної сіметрії ядерних взаємодій. Найважливішою з них є ізотопічна інваріантність ядерних сил. Вона виробляти до з'являться у легких ядер (Z? 20) квантового числа, назівається ізотопічнім спіном, або ізоспіном. Ізоспін ядра T - ціле число при парному A и напівціле - при непарному. Різні стани ядра могут мати різній ізоспін. Известно емпірічне правило, согласно з Яким ізоспін основних станів ядер мінімальній, тобто дорівнює (А - 2Z)/2. Ізоспін характерізує Властивості сіметрії хвільової Функції даного стану ядра относительно заміні p? n. З ізоспіном пов язане Існування ізотопічніх ядерних мультіплетів або аналогов...
