ода. p> З формули (2.1) випливає, що нормальна щільність струму пропорційна квадрату тиску газу (нагадаємо, що). Ця закономірність добре підтверджується експериментом. p> Сталість твори пояснює незалежність напруги горіння НТР від тиску газу. Зі співвідношення (2.2) випливає, що напруга горіння НТР залежить лише від роду газу (коефіцієнти і) і матеріалу катода (коефіцієнт). p> Формули (2.1) та (2.2), а також наведені вище фізичні міркування дозволяють пояснити експериментальну ВАХ тліючого розряду і її залежність від різних параметрів (рис. 2.2).
В
Рис. 2.2. Вольт-амперні характеристики розряду при тиску аргону 300 Па (1) і 1000 Па (2). Відстань між електродами 1 см, площа катода 1см 2 , матеріал катода - молібден
На початковій ділянці характеристики зменшення напруги з ростом струму пов'язано з переходом від темного розряду до тліючого в результаті перерозподілу потенціалу в проміжку за рахунок впливу просторового заряду. Далі слід ділянка НТР, на якому напруга не залежить від струму. Тут площа світіння катода пропорційна струму (В«закон ГеляВ»), а щільність струму залишається незмінною доти, поки свічення не пошириться по всьому катода. p align="justify"> Підвищення напруги на характеристиці відповідає переходу нормального тліючого розряду в аномальний. У точці переходу весь катод покритий світінням, а струм дорівнює добутку нормальної густини струму на площу катода. Оскільки нормальна щільність струму збільшується пропорційно квадрату тиску газу, а напруга горіння розряду від тиску не залежить [см. (2.1) та (2.2)], точка переходу зміщується вправо по горизонталі у бік великих струмів, а ділянка НТР на ВАХ розширюється (крива 2 на рис. 2.2). Аналогічний ефект спостерігається при збільшенні площі катода. Збільшення тиску викликає зростання напруги горіння темного розряду (крива 2 на початковій ділянці рис. 2.2 вище кривої 1), оскільки тліючий розряд виникає на правій гілці кривої Пашена. p align="justify"> Падаючий ділянка ВАХ перед ділянкою НТР відповідає поднормальному тліючому розряду. Зростання напруги із зменшенням струму пов'язаний тут із зменшенням загального (сумарного) просторового заряду. Малий заряд не здатен забезпечувати розподіл потенціалу, характерне нормальному тліючому розряду. br/>
Висновок
в мілліамперном діапазоні струму основним чинником, що визначає газорозрядні процеси, є перерозподіл електричного потенціалу в міжелектродному проміжку під дією просторового заряду іонів;
заряд підвищує потенціали точок проміжку, і прикладена до електродів напруга виявляється зосередженим в катодній області, ширина якої зменшується з ростом густини струму;
скорочення ширини катодного області істотно змінює умови іонізації в результаті збільшення напруженості поля і зменшення протяжності електронних лавин;
- умови іонізації із зростанням щільності струму і заряду погіршуються, а напруга на проміжку підвищується, якщо розряд виник при малих на лівій гілці КП;
умови іонізації у міру зростання густини струму і заряду спочатку поліпшуються, а потім погіршуються, в результаті чого напруга горіння розряду відповідно знижується і збільшується (формується В«провалВ» на ВАХ), якщо розряд виник при великих на правій гілці КП.
Список літератури
1.Смірнов Б.М. Фізика слабоіонізованная газу (у задачах з рішеннями). М., Наука, 1985. p>. Корольов Ю.Д., Місяць Г.А. Фізика імпульсного пробою газів. М., Наука, 1991. p>. Словецкій Д.І. Механізми хімічних реакцій в нерівноважної плазмі. М.: Наука, 1980. p>. Браун С. Елементарні процеси в плазмі газового розряду. - М., Госатоміздат, 1961. br/>
