#39;язувати вільні електрони в помітному кількості (до 10 14 см -3 ) навіть при кімнатній температурі, що обумовлено глибоким електронним енергетичним рівнем E C - 0.54 еВ і відповідної величиною розчинності Au в Si при даних температурах. Виявилася особливість: у зразках з бГільшей концентрацією ТД (менше число циклів попередньої ТО з повільним охолодженням) концентрація залишається електрично активного акцепторного золота більше: приблизно один атом на кожен ТД. Однак, якщо матеріали потім без шару золота на поверхні нагріти до температури дифузії і загартувати на повітрі (або в олії), то величини питомої опору у всіх зразків різного числа циклів стають однаково високими, як у зразків з великим числом циклів попередньої ТО з повільним охолодженням відразу після дифузії золота. Тобто виходить, що атоми золота виявляють акцепторні властивості в двох якихось різних станах, одне з яких пов'язане з ТД (киснем), а інше ні. Якщо ж ще раз нагріти зразки до тих же температур і повільно охолодити, концентрація електронів знову зросте (опір впаде) для зразків з малим числом циклів попередньої ТО, а з великим числом циклів залишиться незмінною, тобто для цих матеріалів має місце термостабільність по питомому опору. Вона визначається тим, що в зразках необоротно знищені термодоноров попередніми ТО і акцепторна золото збережено в місцях найбільшої енергії зв'язку (у вузлах, поряд з фосфором, коли приблизно 1 атом золота на 1 фосфору); надлишкове золото, переміщаючись по міжвузлів за час повільного охолодження, зв'язалося на зовнішніх кордонах розділу фаз [3]. В області знаходження зародків вихідних ТД при високій температурі повинні бути певні силові поля, що відрізняються від середніх в кристалі, сприяють локалізації атомів золота навіть при підвищених температурах. Однак реалізація акцепторного властивості атомів золота залежить від стану ТД, тобто від його пристрою в решітці: при загартуванню воно таке, що ні сприяє прояву акцепторного стану, а при повільному охолодженні сприяє. Концентрація ТД визначає залишковий фон електронів провідності, якщо він перевищує концентрацію від дрібних донорів - атомів фосфору.
Форма кривих релаксації нерівноважної фотопровідності, порушуємо імпульсним випромінюванням з довжиною хвилі 1055 нм, обумовлена ​​за формою відповідної зміни відбитої від зразків потужності СВЧ діапазону (О» = 3 см) [4], проявляє особливості залежно від термоісторіі. Для всіх процесів ТО і дифузії золота з повільним охолодженням або загартуванням час релаксації фотопровідності (ВРФП), яке визначається на піввисоті сигналу, П„ падає від сотень мікросекунд до десятків і часток мікросекунд. При цьому після першого циклу ТО з повільним охолодженням (МО), коли питомий опір ПЃ зменшується в порівнянні з вихідним, П„ падає до величин ~ 10 мкс; після первинної дифузії золота з МО у вихідний матеріал, коли ТО проходить одночасно з дифузією, питомий опір падає до тієї ж величини, але на ...
