ість надпровідних сплавів. Крім того, сверхпроводниками 2-го роду стають і надпровідні металеві елементи (Надпровідники 1-го роду) при введенні в них досить великої кількості домішок. Картина руйнування надпровідності магнітним полем є у цих надпровідників більш складною. Як видно з рис. 4, навіть у разі циліндричного зразка в подовжньому полі відбувається поступове зменшення магнітного моменту протягом значного інтервалу полів від Н до , коли поле починає проникати в товщу зразка, і до поля Н до , при якому відбувається повне руйнування надпровідного стану. У більшості випадків крива намагнічення такого типу є незворотною (спостерігається магнітний гістерезис). Величина гістерезису дуже чутлива до технології приготування зразків, і в деяких випадках шляхом спеціальної обробки вдається отримати зразки з майже оборотною кривою намагнічування. Поле Н до часто виявляється дуже великим, досягаючи сотень тисяч Ерстед. Що ж до термодинамічної критичного поля Н до , обумовленого співвідношенням (1), то воно для надпровідників 2-го типу не є безпосередньо спостережуваної характеристикою. Проте його можна розрахувати, виходячи із знайдених дослідним шляхом значень вільної енергії в нормальному та надпровідному станах у відсутності магнітного поля. Виявляється, що обчислене таким способом значення Н до потрапляє в інтервал між і Т. о., проникнення магнітного поля в надпровідник 2-го роду починається вже в полі, меншому, ніж Н до , коли умова рівноваги (1) ще порушено на користь надпровідного стану. Зрозуміти це парадоксальне на перший погляд явище можна, якщо взяти до уваги поверхневу енергію кордону розділу нормальної та надпровідної фаз. У разі надпровідників 1-го роду ця енергія позитивна, так що поява межі розділу призводить до програшу в енергії. Це істотно обмежує ступінь розшарування в проміжному стані. Аномальні магнітні властивості надпровідників 2-го роду можна якісно пояснити, якщо прийняти, що в цьому випадку поверхнева енергія негативна. Саме до такого висновку приводить сучасна теорія надпровідності. При негативній поверхневої енергії вже при Н <Н до енергетично вигідним є утворення тонких областей нормальної фази, орієнтованих уздовж магнітного поля. Можливість реалізації такого стану надпровідника 2-го роду була передбачена А. А. Абрикосовим (1952) на основі теорії надпровідності В.Л. Гінзбурга і Л.Д. Ландау. Пізніше ним же був проведений детальний розрахунок структури цього стану. Виявилося, що нормальні області зароджуються у формі ниток, пронизливих зразок і мають товщину, грубо кажучи, порівнянну з глибиною проникнення магнітного поля. При збільшенні зовнішнього поля концентрація ниток зростає, що і призводить до поступового зменшення магнітного моменту. Т. о., В інтервалі значень поля від до, надпровідник знаходиться в стані, який прийнято називати змішаним.
Фазовий перехід в надпровідний стан у відсутності магнітного поля....
