ом проникає в метал і він у всьому обсязі переходить в нормальний стан. При цьому питома магнітний момент також стрибком зменшується приблизно в 10 5 разів. Критичного полю Н до можна дати просте термодинамічне тлумачення. При температурі Т <Т до і у відсутності магнітного поля вільна енергія в надпровідному стані F c нижче, ніж у нормальному F н . При включенні поля вільна енергія надпровідника зростає на величину H 2 /8 пЃ°, рівну роботі намагнічування, і при Н = Н до порівнюється з F н (в силу малості магнітного моменту в нормальному стані F н практично не змінюється при включенні поля). Т. о., Поле Н до визначається з умови рівноваги в точці переходу:
F c + Н 2 до /8 пЃ° = F н . (1)
Критичне поле Н до залежить від температури: воно максимально при Т = 0 і монотонно спадає до нуля з наближенням до Т до . З формули (1) безпосередньо виходить (При диференціюванні по температурі) вираз для теплоти фазового переходу в надпровідний стан:
, (2)
де S - ентропія одиниці об'єму. Знак Q такий, що теплота поглинається надпровідником при переході в нормальний стан. Тому якщо руйнування С. магнітним полем проводиться при адіабатичної ізоляції зразка, то останній буде охолоджуватися.
Стрибкоподібний характер фазового переходу в магнітному полі спостерігається тільки у разі вельми спеціальної геометрії досвіду: довгий циліндр в подовжньому полі. При довільній формі зразка та ін орієнтаціях поля перехід виявляється розтягнутим по більш менш широкому інтервалу значень Н: він починається при Н <Н до і закінчується, коли поле в усіх точках зразка перевищить Н до . У цьому інтервалі значень Н надпровідник 1-го роду знаходиться в т. зв. проміжному стані. Він розшаровується на чергуються області нормальної і надпровідної фаз, причому так, що поле в нормальної фазі поблизу кордону розділу паралельно цьому кордоні і одно Н до . У міру збільшення поля зростає частка нормальної фази і відбувається зменшення магнітного моменту зразка. Структура розшарування і характер кривої намагнічування істотно залежать від геометричних факторів. Зокрема, для пластинки, орієнтованої перпендикулярно магнітному полю, розшарування починається вже в слабкому полі, набагато меншому, ніж Н до .
З магнітними властивостями надпровідників тісно пов'язані і особливості протікання в них струму. У силу ефекту Мейснера струм є поверхневим, він зосереджений в тонкому шарі, визначеному глибиною проникнення магнітного поля. Коли струм досягає деякої критичної величини, достатньої для створення критичного магнітного поля, надпровідник 1-го роду переходить в проміжний стан і набуває електричний опір.
До надпровідників 2-го роду відноситься більш...
