иконані розрахунки частот коливань решітки, високочастотна діелектрична проникність і ефективні заряди Борна цих сполук у кубічної, тетрагональної і ромбічної фазах. З фононних спектрів кубічної фази (Мал. 1) видно що кубічна структура даних сполук нестабільна по відношенню до певних модам коливань решітки. Найбільш нестабільною для всіх досліджуваних сполук є трикратно вироджена мода R25 належить точці R = ПЂ/а (1,1,1) зони Бріллюена. Власний вектор даної моди відповідає В«поворотуВ» кисневого октаедра MnO6.
Для опису структурного фазового переходу пов'язаного з конденсацією цієї моди розглядається збільшена осередок, що містить дві формульні одиниці з явно виділеним кисневим октаедром MnO6 У цьому випадку можна використовувати записаний раніше для структури ельпасоліта модельний гамільтоніан в наближенні локальної моди [2]. Параметри гамильтониана обчислені з розрахунку повної енергії неспотвореної і декількох перекручених фаз. Для розрахунку статистичної механіки модельної системи використовувався метод Монте-Карло. Були обчислені залежності від температури параметра порядку і теплоємності для досліджуваних сполук, причому розчини розглядалися як повністю разупорядоченності, так і впорядковані. З цих залежностей були знайдені температури фазового переходу (з кубічної в тетрагональную фазу) для кожного з'єднання: LaMnO3-9800K, La1/2Mn1/2O3 -3900K,. CaMnO3-1460K. Як видно, знайдена температура для LaMnO3 і La1/2Mn1/2O3 значно перевищує температуру плавлення цих сполук, і кубічна фаза, відповідно до даного розрахунку, в цих кристалах не існує. І дійсно експериментально кубічна фаза в них не спостерігається. Навпаки, як видно з розрахунків, кубічна фаза кристала CaMnO3 існує при температурах вище 1460К, що добре узгоджується з експериментальними даними [], Де фазовий перехід у кубічну фазу спостерігається при температурі 1193К. p> Визначення умов, за виконанні яких розповсюджується в магнітному кристалі спінова хвиля супроводжується електростатичним полем видається важливим, насамперед тому, що в цьому випадку є можливість як для цілеспрямованого впливу на спектр спінових хвиль за допомогою зовнішнього електричного поля, так і для формування непрямого спін - спінового обміну через дальнодействием електродіпольное взаємодія [1]. Подібний аналіз набуває особливого значення, насамперед у тих випадках, коли досліджуваний тип нормальних магнітних коливань з тих чи інших причин не є магнітодіпольноактівним.
Як показано в [2-3], саме така ситуація може реалізуватися наприклад для оптичних або акустичних магнонов в багатопідграткових магнітних кристалах (зокрема антиферомагнітних) за умови, що беруть участь у формуванні нормальної спінової хвилі магнітні атоми знаходяться не в центросімметрічни позиціях.
Разом з тим добре відомо, що однією з особливостей взаємодії електромагнітної хвилі зі спінової підсистемою магнітного кристала навіть без урахування кінцевих розмірів реального зразка є існування за будь-якої...
