кристалічної симетрії квадратичних магнитооптических ефектів [4-5]. Так для моделі двопідграткових обменноколлінеарного одноосного антиферомагнетика (- намагніченості підграток,, - модуль намагніченості окремої підгратки,) квадратичне магнітооптичне взаємодія може бути представлено у вигляді [4]:
; (1)
Тут - тензор магнитооптических констант,-електричне поле. Крім того, вважалося, що з високим ступенем точності виконана умова (де - вектор феромагнетизму, а - вектор антиферомагнетизму)
В [4] було показано, що величина взаємодії (1) може бути досить велика, що на експерименті проявилося як існування лінійного ізотропного і анізотропного магнітного двупреломления вже в колінеарний фазі легкоосного (вісь OZ) антиферомагнітного (АФМ) кристала. p> Разом з тим з (1) випливає, що якщо такий антиферомагнітний кристал помістити в постійне зовнішнє електричне поле, то це може істотно вплинути на характер локалізації поблизу кордону розділу магнітної і немагнітної середовища поширюються магнітних поляритонів НЕ тільки ТЕ-, але і ТМ-типу. Аналіз умов формування поверхневих магнітних s-і p-поляритонов в центросімметрічни антиферомагнетику, вміщеному в постійне зовнішнє електричне поле було проведено в роботі [6]. Що ж до умов впливу зазначеного механізму на дисперсійні властивості поширюються об'ємних магнітних ТМ-поляритонов в обмеженому центросімметрічни магнетику, то досі таке питання не обговорювалося.
У зв'язку з цим, метою даної роботи є аналіз впливу квадратичного магнитооптического взаємодії (1) на спектр об'ємних кулонівських магнітних ТМ-поляритонов поширюються вздовж пластини негіротропного магнетика, помешенного у постійне зовнішнє електричне поле. Як приклад магнітної середовища розглянуто легкоосний антиферомагнетик в колінеарний фазі, за умови що ( - Нормаль до межі розділу середовищ), а чи. p> Проведений аналіз зокрема показує, що:
1) для об'ємної ТМ-хвилі падаючої на межу розділу В«немагнітна середу - центросімметрічни легкоосний антиферомагнетик В»в зовнішньому електричному полі, вже в безобменном межі при може спостерігатися ефект аномальної рефракції тоді як при стає можливим негативна рефракція (Проекція групової швидкості падаючої і минулої хвилі ТМ-типу на кордон розділу середовищ мають різні знаки);
2) вже в електростатичному межі в пластині розглянутого центросімметрічни антиферомагнетика під зовнішньому постійному електричному полі формується поширювана спінова хвиля E-типу (об'ємний кулонівський ТМ-поляритон)
3) за рахунок зміни відносної орієнтації зовнішнього електричного поля і рівноважного вектора антиферомагнетизму можна цілеспрямовано змінювати тип розповсюджується ТМ-хвилі з прямого на зворотний, тобто впливати на напрямок потоку енергії стерпного розповсюджується об'ємної електромагнітної хвилею вздовж магнітної пластини із заданою нормаллю до поверхні плівки;
4) у разі одночасного обліку як електродіпольного меха...
