ечливі. Як було показано в роботі Ландау і Ліфшиця, на практиці реалізується деяка проміжна між двома розглянутими вище ситуація з освітою доменної структури. При цьому в кристалі можна виділити однорідно намагнічені домени, напрям намагніченості в кожному з яких збігається з однією з еквівалентних осей легкого намагнічування (це напрямки у феромагнетику, в яких енергія анізотропії мінімальна, їх може бути декілька). Домени розділені доменними межами. Розміри і форма доменів визначаються конкуренцією розглянутих вище взаємодій в доменах і доменних кордонах. p align="justify"> Виявляється, що доменна структура феромагнетика визначається в основному трьома факторами. По-перше, вона визначається геометрією зразка, тобто його формою та орієнтацією кристалографічних осей відносно поверхні. По-друге, енергією магнітної анізотропії, тобто наявністю енергетично еквівалентних напрямків намагніченості. По-третє, в реальному зразку доменна структура сильно залежить від наявності недосконалостей чи дефектів кристалічної структури. p align="justify"> Розглянемо доменну структуру ідеальної (без дефектів) одноосьової плоскопараллельной платівки з поверхнею, перпендикулярній осі анізотропії (вісь Z). Будемо вважати, що платівка нескінченна уздовж осей X і Y, а її товщина (розмір вздовж осі Z) дорівнює h. При відсутності зовнішнього магнітного поля намагніченість, при ? <0 може бути спрямована або вздовж осі Z, або проти неї. Очевидно, що при цьому вигідно стан, в якому буде існувати рівна кількість доменів з M z = + M < span align = "justify"> 0 і M z =-M 0 , причому вони повинні чергуватися один з одним (рис. 1, а). У такому стані повна енергія платівки повинна бути мінімальна. Ця енергія складається з енергії розмагнічуючого поля, яке в основному зосереджено поблизу поверхні пластинки, і енергії доменних меж.
В
Рис. 1. Доменна структура феромагнітної платівки:
а - структура без замикання магнітного потоку;
б - структура з замиканням магнітного потоку через призматичні поверхневі прикінцеві домени; - розмір пластинки уздовж осей Y і X; - висота платівки вздовж осі z; - товщина домену.
У 1945 році Є.М. Ліфшиц теоретично показав, що при великій товщині пластин може початися розгалуження доменів біля поверхні зразка. У кожному домені можуть утворюватися клиновидні домени з протилежним напрямком намагніченості в порівнянні з напрямком намагніченості в основному домені. Їх розмір і кількість залежать від товщини зразка. p> Розглянута доменна структура належить до класу доменних структур з незамкнутими силовими лініями магнітного поля всередині зразка (незамкнутим магнітним потоком). Виявля...
