ється, що така структура не завжди є енергетично вигідною. Як показали Ландау і Ліфшиц, у разі одноосного феромагнетика найчастіше більш вигідними є доменні структури із замкнутим магнітним потоком (рис. 1, б). Ця модель відрізняється від розглянутої вище наявністю трикутних замикаючих призматичних областей. В результаті магнітний потік виявляється замкнутим всередині кристалу. Магнітні полюси на поверхні при цьому зникають, і разом з цим звертається в нуль внесок магнітодіпольной енергії. Але в той же час збільшується енергія анізотропії, так як в замикаючих доменах намагніченість перпендикулярна напрямку, в якому мінімальна енергія анізотропії. Розрахунок показує, що така доменна структура буде вигідніше в порівнянні з попередньою в тому випадку, якщо так званий фактор якості зразка
В
буде менше одиниці. В іншому випадку буде реалізовуватися доменна структура з незамкнутим магнітним потоком. p> У кубічних феромагнетиках завжди спостерігаються доменні структури з призматичними замикаючими доменами. У цьому випадку і енергія анізотропії (у кубічних кристалах перпендикулярне до вигідного напрямку намагніченості також енергетично вигідно), і енергія магнітодіпольного взаємодії практично рівні нулю і розміри доменів визначаються величиною внутрішніх механічних напруг, що виникають у феромагнетику при формуванні доменної структури. br/>
2.2 Циліндричні магнітні домени (ЦМД)
Проведений аналіз базувався на припущенні про плоскопараллельной формі доменів. Такі структури спостерігаються в тонких плівках і платівках. Однак у реальних феромагнітних зразках нерідкі і інші види доменних структур. У одноосних кристалах часто спостерігаються так звані лабіринтові доменні структури. Їх виникнення пояснюється тим, що напрямок доменних меж в площині пластини нічим не фіксоване (у площині пластини немає анізотропії). Вигин доменних кордонів може бути обумовлений малими неоднорідностями плівки, випадковістю в момент зародження доменної структури або ефектами теплової хаотизації. Така структура залишається вигідною і при приміщенні в мале зовнішнє магнітне поле, перпендикулярне поверхні плівки. p> При збільшенні магнітного поля в такій ситуації виникає дуже цікаве явище. Очевидно, що при збільшенні поле ростуть домени, в яких вектор паралельний вектору індукції магнітного поля і, навпаки, зменшується розмір доменів, в яких антирівнобіжний. Розмір останніх доменів при деякому значенні B може стати порядку характерного розміру l0. При цьому даний смуговий домен розпадається на окремі циліндричні домени кругового перерізу (рис. 2). Завдяки магнітодіпольному взаємодії вони відходять один від одного і рівномірно розподіляються по всій поверхні пластини, утворюючи, як правило, правильну гексагональну решітку. Щільність доменів залежить від величини індукції B. Цікаво відзначити, що при зменшенні B решітка циліндричних магнітних доменів (ЦМД) може зберігатися і в слабких полях, навіть при B = 0. br/>В
