2.11)
а м.д.с, яка припадає на один зазор,
, (2.11а)
де A = i a N /( ПЂD a ) - лінійна навантаження якоря (число ампер, що припадають на +1 см окружності якоря).
Отже, м.д.с. якоря F aqx змінюється лінійно уздовж його окружності (Рис. 2.24, б); під серединою головного полюса вона дорівнює нулю, а в точках, де встановлені щітки, має максимальне значення. При ненасиченої магнітній системі магнітна індукція в повітряному зазорі
, (2.12)
де Оґ x -величина повітряного зазору в точці х.
З (2.12) випливає, що під полюсом при Оґ x = const індукція У aqx змінюється лінійно вздовж окружності якоря. Але в междуполюсного просторі різко зростає довжина магнітної силової лінії, тобто величина Оґ x , та індукція B aqx різко зменшується. У результаті крива розподілу B aqx = f ( x) набуває седлообразную форму. Криву розподілу результуючої індукції B рез = f ( x) можна отримати шляхом алгебраїчного додавання ординат кривих B в = f ( x) і B aqx = f ( x). Як видно з рис. 2.24, в, максимум індукції B макс має місце під краями головних полюсів.
Реакція якоря, таким чином, надає наступну вплив на магнітне поле машини:
а) фізична нейтраль 0 ' - 0' (див. рис. 2.22) зміщується щодо геометричної нейтрали 0 - 0 на деякий кут ОІ;
б) спотворюється крива розподілу індукції B рез = f ( x) в повітряному зазорі і зростає індукція під краями головних полюсів, що веде до підвищення напруги в секціях, сторони яких проходять зони із збільшеною індукцією.
Крім того, як буде показано нижче, результуючий магнітний потік машини при насиченою магнітного ланцюга зменшується.
Розмагнічуючий дію поперечного поля реакції якоря. Якщо магнітна ланцюг машини не насичена, то крива результуючої індукції в повітряному зазорі під дією реакції якоря спотворюється (мал. 2.24, в) але площа її залишається рівною площі кривої індукції при холостому ході (рис. 2.24, а).
В
В
Рис. 2.24 - Розподіл індукції в повітряному зазорі машини постійного струму:
а-від обмотки збудження, б - від обмотки якоря, в-результуюче
В
Отже, результуючий потік Ф рез при навантаженні буде дорівнює потоку Ф в при холостому ході. Однак при насиченою магнітного ланцюга реакція якоря буде зменшувати потік Ф рез . Щоб встановити вплив м.д.с. F aq на величину потоку Ф рее , розглянемо залежність результуючої індукції B рез у повітряному зазорі від результуючої м.д.с. F peз x = F ' у В± F aqx , діючої в деякій точці х зазору (Рис. 2.25). p> Приймемо, що в машині насичені тільки зубці якоря. Тоді м.д.с F ' в буде витрачатися на подолання магнітного опору одного повітряного зазору і одного зубцевого шару. У точках, що лежать підлогу серединою полюсів, ця м.д.с. створює індукцію B ср = B в , так як в цих точках м.д.с. F aqx = 0. За міру наближення до одного з країв полюса, наприклад до правого, у полюса N (див. рис. 2.24, в ) індукція B рез буде зростати до величини B пр x , так як тут діє м.д.с. F ' в + F aqx ; при наближенні до іншого краю цього полюса ( в даному випадку до лівого) індукція буде зменшуватися до В лев х , так як тут діє м. д. с. F ' в - F aqx . Однак через нелінійного характеру залежності B peз = f ( x) приріст індукції О” B пр x у правого краю полюса буде менше, ніж зниження індукції О” B лев x . у лівого краю, внаслідок чого результуючий потік машини зменшиться [см. косу штрихування в кривій індукції B рез = f ( x) на рис. 2.24, в ].
В
Рис. 2.25 - Визначення розмагнічуючого дії поперечного поля реакції якоря
Хоча зниження магнітного потоку під дією м.д.с. якоря зазвичай невелика і складає НД...
