ю магнію від дісперсій бездомішкового кристала и експериментальні крапки для крісталів No 2,
No 3 .... l,
No 5 .... s,
No 6 .... t.
В
Мал.7. Кріві Відмінності дісперсій звичайна сертифіката № заломлених крісталів з домішкою магнію від дісперсій бездомішкового кристала и експериментальні крапки для крісталів No 2 .... n,
No 3 .... l,
No 5 .... s,
No 6 .... t.
2.2 Дісперсія в полярітонної области спектру
Дісперсійні характеристики крісталів у Середньому МВК діапазоні мі отримай вікорістовуючі Спонтанність параметрично розсіяння. Цею метод дозволяє зміряті уявно и дійсну Частину діелектрічної пронікності в области спектру, де поглинання кристала ровері: на частотах фононного поляритону и на Верхній полярітонній Гілки. На відміну від прямого вімірювання ми отрімуємо інформацію про ГИК спектрі вікорістовуючі дісперсійні характеристики у відімій области спектру. При процесі СПР частоти и хвілеві вектора взаємодіючіх ХВИЛЮ повінні задовольняті умів частотного и просторова сінхронізму (1). Если ми знаємо дісперсію кристала на частотах накачування и сігнальної Хвилі, то Ми можемо отріматі дісперсію на поляритонних частотах, вікорістовуючі рівняння (1). На установці, зображеній на рис.3, Отримані двовімірні частотно-Кутові розподілі інтенсівності розсіяного віпромінювання крісталів No.2, 3,4,5. За ціх спектрах Визначи дісперсія звичайна сертифіката № заломлених крісталів на частотах 1.7-10 мкм и 17,5-20,8 мкм. На Нижній поляритонної Гілки вказано помилка, яка з'являється при вімірюванні частоти и кута розсіяння сігнальної Хвилі. На Верхній полярітонній гілці помилка НŠ​​перевіщує розміру символу, что позначає експериментальну Крапка. Таким чином погрішність вімірювання Показників заломлених спектру методом СПР НЕ дозволяє нам відмітіті Вплив домішки на дісперсію крісталів до МВК области. Слід відмітіті, что Тільки в крісталі No.5 вікорістовувалася геометрія розсіяння, в якій "Еліпс" розсіяння на Верхній полярітонній гілці досяжними довгохвільової области відімої Частини спектру. Можливо, ЯКЩО Розглянуто ВСІ кристали в тій геометрії розсіяння, в якій можна отріматі дісперсію верхньої полярітонній гілці на частотах поляритон великих 3000 см-1 , то ми зможемо віявіті відмінність в дісперсійніх характеристиках крісталів на відповідніх частотах. Альо Поблизу фононної частоти методом СПР це сделать Неможливо, оскількі дісперсія тут має велику крутизну.
В
Мал.8. Полярітонная дісперсія крісталів:
No.2 .... n,
No.3 ..... s,
No.4 ........ l,
No.5 ........ ЕЅ.
В§ 3. СПР в моно-і полідоменніх кристалах
У шарувато кристалах может спостерігатіся лінійна діфракція світла. Лінійна діфракція может відбуватіся на варіаціях діелектрічної пронікності, тоб зміні сертифіката № заламані кристала. Хвильовий вектор діфрагованого Променя винен лежать на тій же поверхні Френеля, что и падаючій промінь, оскількі лінійна діфракція відбувається без Зміни частоти віпромінювання. При параметрично розсіянні діфрагуваті может будь-яка з ХВИЛЮ тихий, что беруться доля у взаємодії (накачування, розсіяне, поляритон), ЯКЩО ее Хвильовий вектор у крісталі задовольняє Попередній умові. На рис.9, 10 дано два спектри для монодоменного No.3 и полідоменного No.2 крісталів відповідно з Однаково Товщина шарів и в однаковій геометрії (поза кристалом кут между накачуванням и нормаллю до шарів 9,6 о ) . Особлівістю розсіяння в области частот від 4000 см-1 до 900 см-1 є Падіння інтенсівності до нуля в околиці 1700 см-1. Це Явище пояснюється інтерференцією Електронної и ґратчастої частин спрійнятлівості [12].
У разі моно доменного кристала спостерігається декілька Додатковий "еліпсів" в Червоній области спектру. Це Явище НЕ можна поясніті, як лінійну діфракцію, оскількі відбувається зміна частоти в порівнянні з основним "еліпсом". А усередіні кристала вектор нормальний шарам, почти паралельний накачуванню, того ВІН НЕ может перевести Хвильовий вектор на ту ж поверхнею Френеля. Аналогічна Ситуація для сігнальної Хвилі, оскількі вона розсівається на невеликій кут. Виникнення Додатковий "Еліпсів" на спектрі (рис.9) можна поясніті неоднорідністю кристала або відхіленням его складу від складу, відповідного хімічній Формулі. У ніобіті літію відмінність, як правило, Полягає в невідповідності числа атомів літію в Елементарна осередку числу, візначуваному хімічною формулою. Цею ефект можна теж Віднести до просторової неоднорідності кристала. Судячи по спектру, можна Сказати, что в крісталі існує Чотири области з різнім власним складом. Згідно [13] у видимому діапазоні спектру звичайний Показник заломлених НЕ поклади від стехіометрії кристала. Прото в інфрачервоному діапазоні ця залежність Достатньо сильна. Можна візначіті Показник заломлених поляритон по перебудованіх кривих для областей кристала різного складу. Наприклад, на частоті 27...
