00 см-1 ВІН має значення np = 2.133; 2.143; 2.154; 2.167. Це відповідає максимальному розкіду коефіцієнта стехіометрії на 0.01. p> У полідоменніх кристалах додатково до варіацій сертифіката № заломлених варіюється нелінійна спрійнятлівість іншого порядку. Альо вона может зміняться набагато сільніше за лінійну характеристику, в нашому зразки (2) c міняється від - (2) | c до + (2) | c від кулі до кулі. Нелінійна діфракція відбувається на варіаціях цієї нелінійної спрійнятлівості. Сусідні домени мают антіпаралельну полярізацію, причому вектора полярізації орієнтовані уздовж оптічної осі кристала. На рис.10 збережений спектр полідоменного кристала ніобіту літію No.2. Окрім основного "еліпса" верхньої поляритонної Гілки, видно частина "еліпса" розсіяння в перший порядок нелінійної діфракції. Розсіяння в Другие діфракційні максимумі НЕ спостерігається, оскількі для їх не віконується Умова просторова сінхронізму. Такоже на спектрі, окрім поляритонного розсіяння на фононі 580 см-1, видно частина поляритонного розсіяння в перший діфракційній максимум. На рис.11 збережений спектр цього ж кристала No.2 в іншій геометрії розсіяння (кут между накачуванням и нормаллю до шарів -9,2 про поза кристалом). "Еліпс" розсіяння на Верхній полярітонної гілці збільшівся и торкається кривий розсіяння в перший діфракційній максимум. Тепер ми маємо розсіяння в нульовий и перший порядки діфракції на Однаково частотах, це дозволяє візначіті Период доменної структурою. В
Мал.9. Спектр параметричного розсіяння в монодоменного Nd: Mg: LiNbO3.
= 47.4o поза кристалом.
В
Мал.10. Спектр параметричного розсіяння в полідоменном Nd: Mg: LiNbO3.
= 47.4o поза кристалом.
В
Мал.11. Спектр параметричного розсіяння в полідоменном Nd: Mg: LiNbO3.
= 66.2o поза кристалом.
В§ 4. Товщина шаруючі в полідоменном LiNbO3
НаРис.13. зображена дісперсія звичайна сертифіката № заломлених полідоменного кристала ніобіту літію No.2 на Верхній полярітонної гілці, яка отримай по перебудованіх кривих рис.10, 11. Ця дісперсія вікорістовується при обчісленні Хвильового вектора оберненої Сітки, відповідній доменній структурі кристала. Оскількі за нелінійній діфракції в умову просторова сінхронізму входять Чотири хвілеві ВЕКТОР, то для цього Явища доступна більш велика частотна и кутова область при параметрично розсіянні, чім для лінійної діфракції. Векторна діаграма цієї взаємодії зображена на рис.12. Хвильовий вектор оберненої Сітки можна отріматі з рівнянь:
(11)
Вектор по порядку величини такий же, як и Хвильовий вектор поляритон, тому не віконується Умова просторова сінхронізму для нелінійної діфракції в Другій и подальші максимуми. Товщина шару булу отримай з рівнянь (11) при розсіянні на поляритонах з різнімі частотами в трьох геометрії = 47.4o, 57о, 66.2o. Ее Значення склалось d = 5.60.1 В± мкм. br/>В
Мал.12. Векторна діаграма взаємодії параметричного розсіяння и нелінійної діфракції.
В
Мал.13. Дісперсія Звичайний сертифіката № заломлених полідоменного кристала ніобіту літію, отримай в різній геометрії:
l = 47.4o поза кристалом.
| = 66.2o поза кристалом.
Розділ 3. Чотірьохфотонне розсіяння світла на поляритонах
В§ 1. Огляд ефектів в нецентросіметрічніх СЕРЕДОВИЩА
Випадок нецентросіметрічного середовища є найбільш загально при розгляді процесів актівної спектроскопії. У кристалах без центру сіметрії в інтенсівність сигналом актівної спектроскопії комбінаційного розсіяння (АСЬКР) дають внесок як Прямі чотірьохфотонні Процеси, так и каскадні трьоххвілеві Процеси, что Йдут через проміжні збуджені стани. Ці Процеси Йдут на різніх нелінійніх восприимчивостях: на кубічній и квадратічній відповідно. Унаслідок когерентності розсіяння Різні Внески НЕ підсумовуються, а інтерферують. Тому смороду могут приводити до значний змін спектрів АСЬКР: деформації форми Лінії и появі дублетної структурованих [14]. Детально проаналізовано Явище інтерференції трьох-і чотірьоххвільового механізму Утворення розсіяніх Хвиля в работе [15].
У работе [2] ОТРИМАНО збудження полярітонної Хвилі методом чотірьохфотонної спектроскопії в крісталі GAP. Був визначеня Показник заломлених и коефіцієнт загасання для трьох частот поляритонної Хвилі. Прото при розрахунку коефіцієнта загасання НЕ враховуваліся расходімості променів, немонохроматічність збудлівіх накачувань, а такоже Вплив Довжина взаємодії на ширину Лінії розсіяння. Такоже проводимо ЕКСПЕРИМЕНТ Із збудженням Поверхнево поляритонов в крісталі GAP [16].
При каскадному процесі, что Складається з двох трьох Хвильового взаємодій, спочатку збуджується поляритон стан з Хвильовим вектором рівнім ефективного збудлівому, Яку может розповсюджуватіся за Межі области збудження. Потім на нім розсівається пробних хвиля. У зв'язку з ЦІМ генерація сигналу может мати набагато Більшу НЕ локальніст...
