них антен. У розкриві еквівалентного параболоїда має таке ж розподіл поля, як в розкриваючи двухзеркальной антени, за винятком ділянки, затіненого малим дзеркалом. p align="justify"> Для наближеного визначення розподілу поля на поверхні розкриву можна скористатися методом геометричної оптики, згідно з яким кожному променю опромінювача, падаючого на поверхню дзеркала, відповідає промінь, відбитий від цієї поверхні. Якщо опромінювач розташований у фокусі параболоїда, всі відбиті від поверхні промені виявляються паралельними (плоска хвиля), і тому щільність енергії на шляху від поверхні параболоїда до випромінюючої поверхні не змінюється. На шляху від опромінювача до поверхні параболоїда амплітуда променів убуває назад пропорційно відстані. p align="justify"> У двохдзеркальних антенах деяка частина апертури затінюється малим дзеркалом, в результаті чого КНД зменшується, а рівень бічних пелюсток збільшується. ДН антени, частина якої затінена, розраховується за формулою:
f (?) = f 0 ( ? ) - (
де f 0 ( ? < span align = "justify">) - ДН антени без урахування тіньового ефекту
- діаметр розкриву параболоїда, - діаметр малого дзеркала
Форма діаграми спрямованості поля, відбитого від малого дзеркала, визначається зі співвідношення
F1 (?) =,
де - нормована діаграма джерела, яку для простоти вважаємо осесиметричною;
і - відповідно значення при < span align = "justify">? =? = 0
З цієї залежності видно, що величина q (?) = являє собою коефіцієнт взаємного перетворення (трансформації) однієї діаграми в іншу.
І розподіл амплітуд поля в розкриваючи еквівалентного параболоїда буде:
p ( ? ) = , де
В
Використовуючи наступні параметри
В
Отримаємо:
В
Амплітудне розподіл поля в розкриві еквівалентної параболи визначається як:
, де
- апроксимація ДН опромінювача.
Амплітудне розподіл поля в розкриві еквівалентної параболи вийшло:
В
