align="justify"> l 0 виміряну в системі відліку, де стрижень нерухомий, називають власною завдовжки.
Таким чином, поздовжній розмір рухомого стрижня виявляється менше його власної довжини, тобто l 0 . Це явище називають лоренцевих скороченням. Зауважимо, що дане скорочення відноситься тільки до поздовжніх розмірами тілам (розмірами по напрямку руху), поперечні ж розміри не змінюються. Порівняно з формою тіла в системі відліку, де воно покоїться, його форма в рухомій системі відліку, може характеризуватися як сплющена в напрямку руху.
З формули (2) випливає, що ступінь скорочення залежить від швидкості V. Ця залежність особливо істотна проявляється для значень швидкості V, порівнянних із швидкістю світла. p align="justify"> Отже, в різних інерційних системах відліку довжина одного і того ж стрижня виявляється різною. Іншими словами, довжина - поняття відносне, що має сенс тільки по відношенню тієї чи іншої системи відліку. p align="justify"> Це говорить про те, що лоренцеве скорочення є також чисто кинематическим ефектом - в тілі не виникає будь-яких напружень, що викликають деформацію.
Підкреслимо, що лоренцеве скорочення тіл в напрямку їх руху, так само як і уповільнення часу представляє собою реальний і об'єктивний факт, аж ніяк не пов'язаний з якими-небудь ілюзіями спостерігача. Всі значення розміри даного тіла або проміжків часу, отримані в різних системах відліку, є рівноправними. br/>
2. Перетворення Лоренца і їх наслідки
2.1 Перетворення Лоренца
Тепер нам належить вирішити фундаментальне питання про формули перетворення координат і часу (маються на увазі формули, що зв'язують координати і моменти часу одного і того ж події в різних інерційних системах відліку).
Виникає завдання відшукання таких формул перетворення, які, по-перше, враховували б уповільнення часу і лоренцеве скорочення (тобто були б у кінцевому рахунку наслідками постулатів Ейнштейна), і, по-друге, переходили б в граничному випадку малих швидкостей у перетворення Галілея. Перейдемо до вирішення цього завдання. p align="justify"> Розглянемо дві інерціальні системи відліку K? і K. Нехай K?-Система рухається відносно K-системи зі швидкістю V. Направимо координатні осі обох систем відліку так, як показано на малюнку: осі Х і Х? збігаються і спрямовані паралельно вектору V, осі Y і Y? паралельні один одному. Встановимо в різних точках обох систем відліку однакові годинник і синхронізуємо їх - окремо годинник К-системи і окремо годинник К?-Системи. І нарешті, візьмемо за початок відліку временив обо...
