периментально виявленим в 1957 році незбереженням парності в слабкій взаємодії , що поставив питання про перегляд поглядів на глибокі властивості геометрії світу. У зв'язку з розвитком теорії гравітації намітився подальший перегляд поглядів на симетрії простору-часу, і фундаментальні закони збереження в зв'язку з розвитком теорії гравітації вимагають подальшого уточнення. Заявлений автором і апробований експериментально закон збереження поляризації електромагнітних хвиль [21-25] також породжує сумніви в його загальності, якщо розглядати фізичні процеси, що лежать в основі термодинамічної конверсії енергії.
Найпростішим пристроєм на ФМТД-ефекті є феромагнітне кільце 1 з віссю обертання 2, частини якого поміщені в локалізовані насичують магнітні поля постійних магнітів 3 (одного або декількох, як зазначено схематично на рис. 1).
феромагнітна кільце радіуса R приводиться в обертальний рух в одному з напрямків від зовнішнього джерела, після чого воно продовжує обертатися з кутовою швидкістю? як завгодно довго щодо своєї осі, якщо виникає в кільці обертальний момент дорівнює або більше моменту тертя і приєднаної до осі корисного навантаження. Постійні магніти створюють в феррімагнітном матеріалі кільця насичує магнітне поле на довжині L магнітних зазорів, а постійна магнітної в'язкості? феромагнітного матеріалу пов'язана з геометрією конструкції і динамікою його роботи співвідношенням:
Рис. 1
? =L /? R?,
де?- Деякий безрозмірний коефіцієнт, величина якого уточнюється надалі.
Якщо феромагнітне кільце нерухомо (?=0), то картина зміни відносної магнітної проникності ферроматеріала? (х) уздовж криволінійної осі х, що збігається з середньою лінією кільця, є дзеркально симетричною щодо центру магнітного тяжіння (ЦМП) в точці х=Х0, що знаходиться на відстанях L / 2 від кінців магнітного зазору каждогпро з постійних магнітів. З урахуванням залежності магнітної індукції від напруженості магнітного поля В (Н) значення? (Х) досягає максимуму при напруженості магнітного поля Н * на зовнішніх краях магнітних зазорів і одно? МАХ, потім знову зменшується, і в насичує магнітному полі стає рівним? MIN.
Інакше йде справа, якщо феромагнітне кільце обертається (?? 0) на осі обертання щодо нерухомо закріплених постійних магнітів, тобто феромагнітний матеріал простягається уздовж магнітних зазорів зі швидкістю V =? R. Дзеркальна симетрія? (Х) щодо ЦМП порушується через властивості магнітної в'язкості ферроматеріала з постійною магнітною в'язкості?, Визначальною запізнювання в часі намагнічування рухається ферроматеріала. Намагніченість останнього J=B -? 0 Н =? 0 Н (? - 1), де? 0=1,256 * 10 - 6 Гн / м - абсолютна магнітна проникність вакууму. Тут? =? (Х).
Зміна намагніченості? J (t) залежно від часу t описується як:
? J (t)=[J (t) - J0]=[J?- J0] [1 - exp (- t /?)], (1)
де J0 і J?- Відповідно значення намагніченості безпосередньо після зміни напруженості Н магнітного поля в момент t=0 і після встановлення нового рівноважного стану. Значення? залежить від природи магнітної в'язкості і в різних матеріалах може змінюватися від 10 - 9 с до декількох десятків годин. Оскільки твір? 0 ННАС (ННАС - напруженість насичує магнітного поля постійних магнітів) постійно...
