е друге лінзою, в свою чергу є предметом для третьої лінзи і т.д.
Нехай дві збирають лінзи з фокусними відстанями і з загальною оптичною віссю знаходяться на відстані один від одного. Якщо відстань від предмета до першої лінзи більше її фокусної відстані, то зображення буде знаходитися на відстані.
Якщо, то відстань від зображення до оптичного центру друге лінзи отримаємо за формулою
,
звідки
.
Якщо, то
.
При
,,
де - відстань, на якому збирається паралельний пучок променів, що подають на оптичну систему. Величина визначає оптичну силу системи, отже,
.
Оптична сила кількох тонких лінз, впритул прилеглих один до одного, дорівнює алгебраїчній сумі оптичних сил кожної лінзи, причому для збирають лінз, для розсіюють.
. Хвильова оптика
У цьому розділі ми розглянемо явища, що доводять хвильову природу світла. Для будь-якого хвильового процесу характерні явища інтерференції і дифракції.
Інтерференція світла
Інтерференція світла - це явище накладання хвиль з утворенням стійкої картини максимумів і мінімумів. При інтерференції світла на екрані спостерігається чергування світлих і темних смуг, якщо світло монохроматичне (випромінюються електромагнітні хвилі однієї довжини хвилі), або кольорових смуг, якщо світло білий або складається з хвиль різної довжини. При розгляді інтерференції механічних хвиль ми говорили, що необхідною умовою спостереження інтерференційної картини є когерентність хвиль. Два різних джерела світла не можуть бути когерентні. Світло випромінюється збудженими атомами, час випромінювання атома триває ~, період коливань, порушуваних світловою хвилею, ~. Неможливо узгодити випромінювання двох атомів одного джерела, тим більше неможливо узгодити випромінювання двох різних джерел. (Виняток становлять лазери, так як різниця фаз коливань, порушуваних випромінювання двох лазерів в даній точці, не залежить від часу, а залежить тільки від відстані до точки.)
Кожен атом випромінює короткий цуг хвиль, який можна представити як суму монохроматичних хвиль з початковою фазою, яка визначається моментом випромінювання. Для отримання інтерференційної картини видимого світла необхідно розділити випромінювання від одного джерела на два потоки, ці потоки направити за двома різними траєкторіями, а потім з'єднати їх в деякій області простору. У цьому випадку в даній точці простору будуть сходитися хвилі, іспущенние одним атомом в одному акті випромінювання, і різниця фаз коливань, порушуваних в цій точці цими хвилями, буде визначатися тільки різницею ходу хвиль. Наприклад, промінь, падаючий безпосередньо на екран,, і промінь, що відбився від дзеркала,, будуть когерентні (рис. 20.1). Різниця геометричних довжин в даному випадку є різницею ходу хвиль
.
Очевидно, що різниця ходу хвиль не повинна перевищувати 3 м. Якщо, то в точці А зустрічаються хвилі, що випромінюють різними атомами, так як за час одним атомом випромінюється цуг хвиль довжиною, де - ш...
