ого світловода може досягти приблизно 30% .Коеффіціент зв'язку резонатора слабо залежав від довжини хвилі в смузі 1.1-1.2мкм і становив менше 20%. Спектри лазерної генерації, отримані в такому лазері при накачуванні на X p=1064 нм, показані на рис.5. Зважаючи слабкою селективності резонатора генерація при малому перевищенні порогу відбувалася відразу на багатьох поздовжніх модах, причому спектральне положення піків було нестабільно. При збільшенні потужності накачування число піків скорочувалося, а при значному перевищенні порога залишався практично один максимум (в області 1172нм) Поряд з лінійною схемою генерація була отримана і в кільцевому лазері. Відгалужувач, використаний для формування резонатора, був виготовлений на основі стандартного германосілікатного волокна з відсіченням в області 1.1 мкм. Як видно на малюнку 9, генерація спостерігається в широкій смузі (порядку 100 нм), яку можна використовувати для перебудови довжини хвилі лазерного випромінювання. При цьому ширину смуги можна збільшити, знижуючи рівень паразитних втрат в резонаторі і оптимізуючи схему лазера. Таким чином, є надія на здійснення лазерної генерації в световодах такого складу в діапазоні 1-1.35 мкм.
3. Проблеми, які існують у використанні
Нещодавно в роботах [1,2] були вперше виконані виміри спектрів люмінесценції в световодах з серцевиною з кварцового скла SiО 2, легованого оксидом вісмуту Bi 2 O 3 і не містить будь-яких інших легуючих компонентів. Згідно [1,2], найбільш характерні спектральні властивості скла Bi: SiO 2 полягають у наступному. При поглинанні на довжинах хвиль близько 1425, 820, 620 і не більше 450 нм (енергія переходу близько 7020,12 150, 16130 і понад 22200 см - 1 відповідно) спостерігається ІК люмінесценція на довжині хвилі близько 1 430 нм (+6990 см - 1); при поглинанні на довжинах хвиль близько 820 і не більше 450 нм (енергія переходу близько 12150 і понад 22200 см - 1 відповідно) спостерігається люмінесценція на довжині хвилі близько 830 нм (12050 см - 1); при температурі рідкого азоту спостерігається також слабка люмінесценція на довжинах хвиль близько 910 і 830 нм (енергія переходу близько 10990 і 12050 см - 1 відповідно), порушувана при поглинанні на довжинах хвиль близько 820 і 760 нм (12195 і 13155 см - 1]) відповідно, часи життя станів, відповідальних за люмінесценцію поблизу 1 430 і 830 нм, складають 640 і 40 мкc відповідно.
Молекула BiO має низьколежачих порушену електронний стан Х2 2 п 3/2 з енергією близько 7090 см - 1 і часом життя щодо переходу в основний стан 480 ± 100 мкc (розрахункові значення 6810 см 1 і 2700 мкc відповідно).
При поглинанні світла на переході X 1 -Х 2 збуджується ІК люмінесценція Х 2 -X 1. Характерною особливістю молекули BiO є практичне збіг мінімумів терма Х 2 і терма основного состояніяX 1 лютого П 3/2 (Ріс8), тому Стокс зрушення згаданої люмінесценції дуже малий.
Малюнок 10 - Енергетичні терми нижніх електронних станів молекули Вio за результатами розрахунків
Найбільш інтенсивні характерні смуги поглинання молекули BiO обумовлені переходами з основного електронного стану в електронні стани A 4 лютого П 1/2 (середня енергія переходу по переходах 0-0, 1-0, 2-0 і 3-0 з коливальних станів терма Х 1 в основний коливальний стан терма А 2 становить близько 12200 см - 1, середня довжина хвилі - близько 820 нм для частоти коливань стану Х 1 рівної приблизно 690 см - 1 [3,4]), Розрахунки пророкують також існування смуги поглинання, обумовленої переходом з основного стану в стан А 4 4 П 1/2 з енергією близько 16130 см - 1 (довжина хвилі близько 630 нм) і часом життя близько 165 мкc.
Нижчу збуджений стан Х 2 може заселятися не тільки за рахунок переходу з основного стану, а й унаслідок безизлучательной релаксації з будь-якого з перерахованих вище розташованих станів. З іншого боку, при порушенні останніх можливий і ряд випромінювальних переходів, що супроводжуються люмінесценцією. Найбільш вірогідним є перехід А 2 - Х 1 (енергія близько 12005 см - 1, довжина хвилі близько 835 нм, час життя стану А 2 одно 9 ± 2 мкc). Стокс зрушення тут також невеликий, що в даному випадку пояснюється значною роллю коливальних збуджень основного електронного стану.
Розрахунки, виконані раніше для молекули BiOвалюмосілікатом склі [7], продемонстрували відсутність стабільного міжвузольні положення: молекула BiO вступає з оточуючими атомами в реакцію з утворенням трехкоордінірованного атома вісмуту. Однак у випадку кварцового скла виявилося, що рівноважне положення молекули ВO в міжвузлі сітки SiO 2, утвореному шестізвеннимі кільцями, існує. У цьому положенні молекула BiO орієнтована уздовж осі кілець і знаходиться між ними.
До справжнього моменту висунуто велику кількість різних моделей вісмутових центрів, але жод...
